m (Cinmemj moved page Draft Samper 675283281 to Font et al 2011a) |
|||
(27 intermediate revisions by 2 users not shown) | |||
Line 326: | Line 326: | ||
<span id='_Toc283492195'></span><span id='_Toc284194684'></span><span id='_Toc304758710'></span> | <span id='_Toc283492195'></span><span id='_Toc284194684'></span><span id='_Toc304758710'></span> | ||
− | |||
El deflectòmetre rodant és un equip instal·lat en un vehicle que mesura contínuament la deflexió màxima del ferm sota una càrrega en moviment. Actualment l’equip permet realitzar mesures o bé a una velocitat màxima de 10 km/h amb càrregues de fins a 220 kN, o bé a una velocitat màxima de 32 km/h amb càrregues de fins a 40 kN per roda. Pel que fa al deflectògraf d’alta velocitat, realitza mesures contínues de deflexió en el rang de 20 a 70 km/h. Ambdós equips pretenen substituir els deflectòmetres d’impacte al futur i aspiren a poder prendre les mesures a les velocitats normals del trànsit. | El deflectòmetre rodant és un equip instal·lat en un vehicle que mesura contínuament la deflexió màxima del ferm sota una càrrega en moviment. Actualment l’equip permet realitzar mesures o bé a una velocitat màxima de 10 km/h amb càrregues de fins a 220 kN, o bé a una velocitat màxima de 32 km/h amb càrregues de fins a 40 kN per roda. Pel que fa al deflectògraf d’alta velocitat, realitza mesures contínues de deflexió en el rang de 20 a 70 km/h. Ambdós equips pretenen substituir els deflectòmetres d’impacte al futur i aspiren a poder prendre les mesures a les velocitats normals del trànsit. | ||
Line 402: | Line 401: | ||
<span id='_Toc284194689'></span> | <span id='_Toc284194689'></span> | ||
− | + | '''Semiespai de Boussinesq''' | |
El 1885 Boussinesq va solucionar les equacions de resposta d’un sòlid elàstic semi infinit. Les seves hipòtesis bàsiques foren: | El 1885 Boussinesq va solucionar les equacions de resposta d’un sòlid elàstic semi infinit. Les seves hipòtesis bàsiques foren: | ||
Line 418: | Line 417: | ||
<span id='_Toc284194690'></span> | <span id='_Toc284194690'></span> | ||
− | + | '''Sistemes de capes''' | |
Quan el domini estudiat està format per un conjunt de capes, com és el cas d’un ferm de carretera, no existeixen solucions analítiques com les equacions de Boussinesq. Les diferents propostes per tractar sistemes elàstics de capes es divideixen en tres categories diferents: | Quan el domini estudiat està format per un conjunt de capes, com és el cas d’un ferm de carretera, no existeixen solucions analítiques com les equacions de Boussinesq. Les diferents propostes per tractar sistemes elàstics de capes es divideixen en tres categories diferents: | ||
Line 1,984: | Line 1,983: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size: 75%;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size: 75%;"> | ||
− | [[ | + | [[File:Draft_Samper_675283281_3023_Grafia4-1.png|600px]] |
'''Gràfica 4.1''' Caracterització de l’impuls de càrrega d’un deflectòmetre d’impacte.</div> | '''Gràfica 4.1''' Caracterització de l’impuls de càrrega d’un deflectòmetre d’impacte.</div> | ||
Line 2,003: | Line 2,002: | ||
'''Figura 4.1''' Geometria del model d’un deflectòmetre d’impacte en la seva configuració inicial.</div> | '''Figura 4.1''' Geometria del model d’un deflectòmetre d’impacte en la seva configuració inicial.</div> | ||
+ | |||
Tal i com es pot veure, una massa <math display="inline">M</math> cau des d’una altura <math display="inline">{h}_{1}</math> sobre una placa de càrrega de radi <math display="inline">{r}_{1}</math> que garanteix una distribució uniforme de les pressions de contacte. Aquesta placa de càrrega inclou un disc de goma d’un espessor mínim de <math display="inline">5\, mm</math>, situada entre dos discos d’acer. La placa de càrrega recolza sobre el ferm de la carretera. En aquest model (veure <span id='cite-_Ref284203369'></span>[[#_Ref284203369|Figura 4.1]]), el ferm només inclou la capa corresponent a la mescla bituminosa i una part de la capa corresponent a la base. | Tal i com es pot veure, una massa <math display="inline">M</math> cau des d’una altura <math display="inline">{h}_{1}</math> sobre una placa de càrrega de radi <math display="inline">{r}_{1}</math> que garanteix una distribució uniforme de les pressions de contacte. Aquesta placa de càrrega inclou un disc de goma d’un espessor mínim de <math display="inline">5\, mm</math>, situada entre dos discos d’acer. La placa de càrrega recolza sobre el ferm de la carretera. En aquest model (veure <span id='cite-_Ref284203369'></span>[[#_Ref284203369|Figura 4.1]]), el ferm només inclou la capa corresponent a la mescla bituminosa i una part de la capa corresponent a la base. | ||
Line 2,057: | Line 2,057: | ||
'''Figura 4.2''' Geometria del model d’un deflectòmetre d’impacte amb les condicions inicials introduïdes en el model. </div> | '''Figura 4.2''' Geometria del model d’un deflectòmetre d’impacte amb les condicions inicials introduïdes en el model. </div> | ||
+ | |||
On la massa <math display="inline">M</math> parteix d’una altura sobre la placa de càrrega de <math display="inline">{h}_{2}=</math><math>0,0015\, m</math> amb una velocitat inicial de <math display="inline">{v}_{0}=</math><math>-2,208\, m/s</math>. | On la massa <math display="inline">M</math> parteix d’una altura sobre la placa de càrrega de <math display="inline">{h}_{2}=</math><math>0,0015\, m</math> amb una velocitat inicial de <math display="inline">{v}_{0}=</math><math>-2,208\, m/s</math>. | ||
Line 2,068: | Line 2,069: | ||
'''Figura 4.3''' Geometria segons el model axisimètric.</div> | '''Figura 4.3''' Geometria segons el model axisimètric.</div> | ||
+ | |||
Per les condicions de contorn s’imposa que: | Per les condicions de contorn s’imposa que: | ||
Line 2,094: | Line 2,096: | ||
Mentre que per les condicions inicials, tal i com s’ha dit anteriorment, s’imposa una velocitat inicial sobre la massa <math display="inline">M</math> de <math display="inline">{v}_{0}=</math><math>-2,208\, m/s</math>, tal i com indica la <span id='cite-_Ref285153858'></span>[[#_Ref285153858|Figura 4.5]]. | Mentre que per les condicions inicials, tal i com s’ha dit anteriorment, s’imposa una velocitat inicial sobre la massa <math display="inline">M</math> de <math display="inline">{v}_{0}=</math><math>-2,208\, m/s</math>, tal i com indica la <span id='cite-_Ref285153858'></span>[[#_Ref285153858|Figura 4.5]]. | ||
− | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | + | <span id='_Ref285153858'></span><span id='_Toc304758733'></span> |
− | [[Image:draft_Samper_675283281-image31.jpeg|408px]] | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;;font-size:75%;"> |
+ | [[Image:draft_Samper_675283281-image31.jpeg|408px]] | ||
− | + | '''Figura 4.5''' Condicions inicials imposades en el model axisimètric</div> | |
− | |||
La següent taula recull els valors dels mòduls elàstics <math display="inline">E</math>, els coeficients de Poisson <math display="inline">\nu</math> i les densitats <math display="inline">\rho</math> utilitzades per cadascun dels materials. | La següent taula recull els valors dels mòduls elàstics <math display="inline">E</math>, els coeficients de Poisson <math display="inline">\nu</math> i les densitats <math display="inline">\rho</math> utilitzades per cadascun dels materials. | ||
Line 2,135: | Line 2,137: | ||
La <span id='cite-_Ref285153908'></span>[[#_Ref285153908|Figura 4.6]] mostra els materials emprats per cada part del domini. | La <span id='cite-_Ref285153908'></span>[[#_Ref285153908|Figura 4.6]] mostra els materials emprats per cada part del domini. | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
[[Image:draft_Samper_675283281-image32.jpeg|600px]] | [[Image:draft_Samper_675283281-image32.jpeg|600px]] | ||
<span id='_Ref285153908'></span><span id='_Toc304758734'></span> | <span id='_Ref285153908'></span><span id='_Toc304758734'></span> | ||
+ | '''Figura 4.6''' Materials emprats</div> | ||
− | |||
La malla emprada conté 6.958 nodes i 12909 elements triangulars. La placa d’impacte la malla respon a una forma estructurada de mida 0,0015 m. La base de la massa que entra en contacte amb la placa d’impacte també té elements triangulars d’aquesta dimensió. Aquesta zona s’ha mallat de manera molt fina per poder obtenir en detall l’evolució de la força de contacte al llarg del temps. | La malla emprada conté 6.958 nodes i 12909 elements triangulars. La placa d’impacte la malla respon a una forma estructurada de mida 0,0015 m. La base de la massa que entra en contacte amb la placa d’impacte també té elements triangulars d’aquesta dimensió. Aquesta zona s’ha mallat de manera molt fina per poder obtenir en detall l’evolució de la força de contacte al llarg del temps. | ||
Line 2,145: | Line 2,148: | ||
També cal comentar que el radi de la massa <math display="inline">M</math> ( <math display="inline">{r}_{2}=</math><math>0,14\, m</math>) és un pensament més petit que el radi de la placa d’impacte ( <math display="inline">{r}_{1}=</math><math>0,15\, m</math>) perquè d’aquesta manera s’evitaven problemes a l’hora de reproduir els elements de contacte. | També cal comentar que el radi de la massa <math display="inline">M</math> ( <math display="inline">{r}_{2}=</math><math>0,14\, m</math>) és un pensament més petit que el radi de la placa d’impacte ( <math display="inline">{r}_{1}=</math><math>0,15\, m</math>) perquè d’aquesta manera s’evitaven problemes a l’hora de reproduir els elements de contacte. | ||
− | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> |
− | [[Image:draft_Samper_675283281-image33.jpeg|408px]] | + | [[Image:draft_Samper_675283281-image33.jpeg|408px]] |
<span id='_Toc304758735'></span> | <span id='_Toc304758735'></span> | ||
+ | '''Figura 4.7''' Malla emprada</div> | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;;font-size:75%;"> | |
− | + | [[Image:draft_Samper_675283281-image34.jpeg|486px]] < | |
− | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | + | |
− | [[Image:draft_Samper_675283281-image34.jpeg|486px]] < | + | |
<span id='_Toc304758736'></span> | <span id='_Toc304758736'></span> | ||
+ | '''Figura 4.8''' Detall de la malla a la zona de la placa de càrrega</div> | ||
− | |||
El pas de temps de la simulació ha estat de <math display="inline">\Delta t={10}^{-5}s</math> i la duració de <math display="inline">t=</math><math>0,01\, s</math>. L’evolució de la força de contacte entre la massa <math display="inline">M</math> i la placa de càrrega al llarg del temps es mostra a la <span id='cite-_Ref284204163'></span>[[#_Ref284204163|Gràfica 4.2]]. | El pas de temps de la simulació ha estat de <math display="inline">\Delta t={10}^{-5}s</math> i la duració de <math display="inline">t=</math><math>0,01\, s</math>. L’evolució de la força de contacte entre la massa <math display="inline">M</math> i la placa de càrrega al llarg del temps es mostra a la <span id='cite-_Ref284204163'></span>[[#_Ref284204163|Gràfica 4.2]]. | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | |
+ | [[File:Draft_Samper_675283281_7841_Grafia4-2.png|600px]] | ||
<span id='_Ref284204163'></span><span id='_Toc285155030'></span> | <span id='_Ref284204163'></span><span id='_Toc285155030'></span> | ||
+ | '''Gràfica 4.2''' Evolució de la força d’impacte al llarg del temps</div> | ||
− | |||
La distribució de les forces de contacte entre la massa <math display="inline">M</math> i la placa de càrrega en alguns instants de temps es pot veure a la <span id='cite-_Ref2842'></span>[[#_Ref2842|Figura 4.9]]. | La distribució de les forces de contacte entre la massa <math display="inline">M</math> i la placa de càrrega en alguns instants de temps es pot veure a la <span id='cite-_Ref2842'></span>[[#_Ref2842|Figura 4.9]]. | ||
− | |||
{| | {| | ||
Line 2,202: | Line 2,204: | ||
<span id='_Ref284205660'></span><span id='_Ref284205631'></span><span id='_Toc304758737'></span> | <span id='_Ref284205660'></span><span id='_Ref284205631'></span><span id='_Toc304758737'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Figura 4.9''' Seqüència de l’evolució de la força d’impacte distribuïda al llarg del temps.</div> | ||
− | |||
L’evolució de la força d’impacte al llarg del temps obtinguda amb el Solid PFEM és una mala aproximació respecte la força d’impacte real definida a la <span id='cite-_Ref284203084'></span>[[#_Ref284203084|Gràfica 4.1]]. No s’assembla ni en la intensitat màxima, ni en la durada ni tampoc en la forma. La <span id='cite-_Ref284204163'></span>[[#_Ref284204163|Gràfica 4.2]] mostra una força de contacte molt irregular en el temps, amb pics molt elevats i valors nuls entremig. | L’evolució de la força d’impacte al llarg del temps obtinguda amb el Solid PFEM és una mala aproximació respecte la força d’impacte real definida a la <span id='cite-_Ref284203084'></span>[[#_Ref284203084|Gràfica 4.1]]. No s’assembla ni en la intensitat màxima, ni en la durada ni tampoc en la forma. La <span id='cite-_Ref284204163'></span>[[#_Ref284204163|Gràfica 4.2]] mostra una força de contacte molt irregular en el temps, amb pics molt elevats i valors nuls entremig. | ||
Line 2,318: | Line 2,321: | ||
<span id='_Ref284604408'></span><div id="_Toc304661775" class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <span id='_Ref284604408'></span><div id="_Toc304661775" class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
<span style="text-align: center; font-size: 75%;">'''Taula 4.1 Definició a punts d’un exemple de funció de l’impuls de càrrega provocat per un deflectòmetre d’impacte.'''</span></div> | <span style="text-align: center; font-size: 75%;">'''Taula 4.1 Definició a punts d’un exemple de funció de l’impuls de càrrega provocat per un deflectòmetre d’impacte.'''</span></div> | ||
+ | |||
Per tal d’obtenir-ne una expressió analítica, s’opta per definir una funció polinòmica a trossos que s’ajusti a la funció: | Per tal d’obtenir-ne una expressió analítica, s’opta per definir una funció polinòmica a trossos que s’ajusti a la funció: | ||
Line 2,332: | Line 2,336: | ||
− | + | On | |
{| class="formulaSCP" style="width: 100%;border-collapse: collapse;width: 100%;text-align: center;" | {| class="formulaSCP" style="width: 100%;border-collapse: collapse;width: 100%;text-align: center;" | ||
Line 2,514: | Line 2,518: | ||
<span id='_Toc304661776'></span> | <span id='_Toc304661776'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.2''' Valors de l’impuls de càrrega sinusoïdal per alguns instants de temps.</div> | ||
− | |||
− | + | [[File:Draft_Samper_675283281_6600_Grafia4-3.png|600px]] | |
<span id='_Ref285154100'></span><div id="_Toc285155031" class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <span id='_Ref285154100'></span><div id="_Toc285155031" class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
<span style="text-align: center; font-size: 75%;">'''Gràfica 4.3 Comparació entre la càrrega real del deflectòmetre d’impacte i la proposta de la funció amb un sinus al quadrat.'''</span></div> | <span style="text-align: center; font-size: 75%;">'''Gràfica 4.3 Comparació entre la càrrega real del deflectòmetre d’impacte i la proposta de la funció amb un sinus al quadrat.'''</span></div> | ||
+ | |||
Malgrat que la forma proposada no coincideixi exactament amb la càrrega real, s’ha optimitzat tenint en compte els següents criteris: | Malgrat que la forma proposada no coincideixi exactament amb la càrrega real, s’ha optimitzat tenint en compte els següents criteris: | ||
Line 2,555: | Line 2,561: | ||
<span id='_Toc284194752'></span><span id='_Toc285155032'></span> | <span id='_Toc284194752'></span><span id='_Toc285155032'></span> | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;">'''Gràfica 4.4''' Funció triangular.</div> | |
− | ==Gràfica 4.4 Funció triangular. | + | |
És una aproximació més simple i que ajusta pitjor la forma real de la càrrega. | És una aproximació més simple i que ajusta pitjor la forma real de la càrrega. | ||
Line 2,599: | Line 2,604: | ||
|} | |} | ||
| style="text-align: center;width: 5px;text-align: right;white-space: nowrap;"|'''(4.10)''' | | style="text-align: center;width: 5px;text-align: right;white-space: nowrap;"|'''(4.10)''' | ||
− | |||
− | |||
|} | |} | ||
− | |||
On <math display="inline">P</math> és la màxima tensió vertical assolida pel primer pic, <math display="inline">D</math> correspon a la duració del primer sumand sinusoïdal al quadrat, <math display="inline">Q</math> és la màxima tensió vertical assolida pel segon pic, <math display="inline">\hat{D}</math> correspon a la duració del segon sumand sinusoïdal al quadrat i <math display="inline">s</math> és la translació del segons sumand sinusoïdal en l’eix temporal. Gràficament: | On <math display="inline">P</math> és la màxima tensió vertical assolida pel primer pic, <math display="inline">D</math> correspon a la duració del primer sumand sinusoïdal al quadrat, <math display="inline">Q</math> és la màxima tensió vertical assolida pel segon pic, <math display="inline">\hat{D}</math> correspon a la duració del segon sumand sinusoïdal al quadrat i <math display="inline">s</math> és la translació del segons sumand sinusoïdal en l’eix temporal. Gràficament: | ||
Line 2,610: | Line 2,612: | ||
'''Gràfica 4.6''' Funció sinusoïdal al quadrat composta.</div> | '''Gràfica 4.6''' Funció sinusoïdal al quadrat composta.</div> | ||
+ | |||
Per aconseguir una bona aproximació cal ajustar cinc valors: <math display="inline">P</math>, <math display="inline">D</math>, <math display="inline">Q</math>, <math display="inline">\hat{D}</math> i <math display="inline">s</math>. Tal i com ja passava amb l’aproximació polinòmica, per un costat és laboriós aproximar cada cas, i de l’altre, com que es desconeix la funció real, no és possible fer-ne un ajust perquè no es tenen les referències necessàries. | Per aconseguir una bona aproximació cal ajustar cinc valors: <math display="inline">P</math>, <math display="inline">D</math>, <math display="inline">Q</math>, <math display="inline">\hat{D}</math> i <math display="inline">s</math>. Tal i com ja passava amb l’aproximació polinòmica, per un costat és laboriós aproximar cada cas, i de l’altre, com que es desconeix la funció real, no és possible fer-ne un ajust perquè no es tenen les referències necessàries. | ||
Line 2,737: | Line 2,740: | ||
Així doncs, la geometria és: | Així doncs, la geometria és: | ||
− | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> |
[[Image:draft_Samper_675283281-image49.png|408px]] | [[Image:draft_Samper_675283281-image49.png|408px]] | ||
Line 2,743: | Line 2,746: | ||
'''Figura 4.11''' Dimensions de la geometria del problema.</div> | '''Figura 4.11''' Dimensions de la geometria del problema.</div> | ||
+ | |||
On les dimensions són: per la Fase 1, <math display="inline">{h}_{1}=0,1\, m</math>, <math display="inline">{h}_{2}=</math><math>0,5\, m</math> i <math display="inline">{h}_{3}=0,6\, m</math>; per la fase 2, <math display="inline">{h}_{1}=</math><math>0,2\, m</math>, <math display="inline">{h}_{2}=0,5\, m</math> i <math display="inline">{h}_{3}=</math><math>0,6\, m</math>; i per la fase 3, <math display="inline">{h}_{1}=0,26\, m</math>, <math display="inline">{h}_{2}=</math><math>0,5\, m</math> i <math display="inline">{h}_{3}=0,6\, m</math>. Per a les tres fases, <math display="inline">r=</math><math>0,15\, m</math> i <math display="inline">l=2,5\, m</math>. | On les dimensions són: per la Fase 1, <math display="inline">{h}_{1}=0,1\, m</math>, <math display="inline">{h}_{2}=</math><math>0,5\, m</math> i <math display="inline">{h}_{3}=0,6\, m</math>; per la fase 2, <math display="inline">{h}_{1}=</math><math>0,2\, m</math>, <math display="inline">{h}_{2}=0,5\, m</math> i <math display="inline">{h}_{3}=</math><math>0,6\, m</math>; i per la fase 3, <math display="inline">{h}_{1}=0,26\, m</math>, <math display="inline">{h}_{2}=</math><math>0,5\, m</math> i <math display="inline">{h}_{3}=0,6\, m</math>. Per a les tres fases, <math display="inline">r=</math><math>0,15\, m</math> i <math display="inline">l=2,5\, m</math>. | ||
Line 2,769: | Line 2,773: | ||
'''Figura 4.12''' Condicions de contorn imposades.</div> | '''Figura 4.12''' Condicions de contorn imposades.</div> | ||
+ | |||
Finalment, s’aplica la força sinusoïdal al quadrat amb el temps: | Finalment, s’aplica la força sinusoïdal al quadrat amb el temps: | ||
Line 2,824: | Line 2,829: | ||
'''Figura 4.13''' Seqüència de la força d’impacte al llarg del temps.</div> | '''Figura 4.13''' Seqüència de la força d’impacte al llarg del temps.</div> | ||
+ | |||
Cada capa queda caracteritzada per un mòdul d’elasticitat <math display="inline">E</math> i un coeficient de Poisson <math display="inline">\nu</math> . Seguint (5) i (6), es pren un únic coeficient de Poisson de valor <math display="inline">\nu =</math><math>0,35</math> per totes les capes. En total s’han modelat un total de 18 casos, 6 per cadascuna de les fases. Seguint la codificació de (4), on el número indica el punt quilomètric i la lletra el carril sobre el qual s’ha realitzat l’assaig, els casos calculats són el següents: | Cada capa queda caracteritzada per un mòdul d’elasticitat <math display="inline">E</math> i un coeficient de Poisson <math display="inline">\nu</math> . Seguint (5) i (6), es pren un únic coeficient de Poisson de valor <math display="inline">\nu =</math><math>0,35</math> per totes les capes. En total s’han modelat un total de 18 casos, 6 per cadascuna de les fases. Seguint la codificació de (4), on el número indica el punt quilomètric i la lletra el carril sobre el qual s’ha realitzat l’assaig, els casos calculats són el següents: | ||
Line 2,918: | Line 2,924: | ||
|} | |} | ||
− | Taula 4.4 Dades inicials dels casos analitzats corresponents a la Fase 1. | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;">'''Taula 4.4''' Dades inicials dels casos analitzats corresponents a la Fase 1.</div> |
+ | |||
Per la fase 2, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents: | Per la fase 2, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents: | ||
Line 2,978: | Line 2,985: | ||
<span id='_Toc304661779'></span> | <span id='_Toc304661779'></span> | ||
− | ==Taula 4.5 Dades inicials dels casos analitzats corresponents a la Fase 2 | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> |
+ | '''Taula 4.5''' Dades inicials dels casos analitzats corresponents a la Fase 2</div> | ||
+ | |||
Per la fase 3, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents: | Per la fase 3, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents: | ||
Line 3,037: | Line 3,046: | ||
<span id='_Toc304661780'></span> | <span id='_Toc304661780'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.6''' Dades inicials dels casos analitzats corresponents a la Fase 3.</div> | ||
− | |||
Per la densitat de les diferents capes es prenen els mateixos valors per tots els casos i totes les fases. Els valors són els següents: per la capa superior, corresponent a la mescla bituminosa, es pren una densitat de <math display="inline">2400\, kg/{m}^{3}</math>, mentre que per la base i l’esplanada es pren el mateix valor de <math display="inline">2000\, kg/{m}^{3}</math>. | Per la densitat de les diferents capes es prenen els mateixos valors per tots els casos i totes les fases. Els valors són els següents: per la capa superior, corresponent a la mescla bituminosa, es pren una densitat de <math display="inline">2400\, kg/{m}^{3}</math>, mentre que per la base i l’esplanada es pren el mateix valor de <math display="inline">2000\, kg/{m}^{3}</math>. | ||
Line 3,051: | Line 3,061: | ||
<span id='_Toc283492218'></span><span id='_Toc284194765'></span><span id='_Toc304758742'></span> | <span id='_Toc283492218'></span><span id='_Toc284194765'></span><span id='_Toc304758742'></span> | ||
− | ==Figura 4.14 Malla emprada. | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;">'''Figura 4.14''' Malla emprada.</div> |
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
Line 3,058: | Line 3,068: | ||
<span id='_Toc283492219'></span><span id='_Toc284194766'></span><span id='_Toc304758743'></span> | <span id='_Toc283492219'></span><span id='_Toc284194766'></span><span id='_Toc304758743'></span> | ||
− | ==Figura 4.15 Detall de la malla emprada. | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;">'''Figura 4.15''' Detall de la malla emprada.</div> |
+ | |||
La introducció de dades en el programa Solid PFEM segueix la següent seqüència: introducció de la geometria a través del programa de preprocés GiD, definició dels diferents dominis, introducció de les condicions de contorn i les condicions inicials, introducció de les condicions de contorn (accions), definició dels materials, i finalment els aspectes relatius a l’eina de càlcul escollits han estat els següents: | La introducció de dades en el programa Solid PFEM segueix la següent seqüència: introducció de la geometria a través del programa de preprocés GiD, definició dels diferents dominis, introducció de les condicions de contorn i les condicions inicials, introducció de les condicions de contorn (accions), definició dels materials, i finalment els aspectes relatius a l’eina de càlcul escollits han estat els següents: | ||
Line 3,232: | Line 3,243: | ||
<span id='_Ref285154623'></span><div id="_Toc304661781" class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <span id='_Ref285154623'></span><div id="_Toc304661781" class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | <span style="text-align: center; font-size: 75%;">'''Taula 4.7 Duració de cadascuna de la simulació, temps de càlcul requerit, número de nodes i número d’elements de la malla. | + | <span style="text-align: center; font-size: 75%;">'''Taula 4.7''' Duració de cadascuna de la simulació, temps de càlcul requerit, número de nodes i número d’elements de la malla.</span></div> |
+ | |||
Els tres casos presentats són els següents: el cas 3801_C corresponent a la Fase 1, el cas 8850_C corresponent a la Fase 2 i el cas 4075_D corresponent a la Fase 3. | Els tres casos presentats són els següents: el cas 3801_C corresponent a la Fase 1, el cas 8850_C corresponent a la Fase 2 i el cas 4075_D corresponent a la Fase 3. | ||
Line 3,381: | Line 3,393: | ||
<span id='_Ref284864617'></span><span id='_Toc304661782'></span> | <span id='_Ref284864617'></span><span id='_Toc304661782'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.8''' Comparativa de les deflexions del cas 3801_C</div> | ||
− | |||
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada: | Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | + | [[File:Draft_Samper_675283281_3771_Grafia4-8.png|516px]] </div> | |
<span id='_Ref284864223'></span><span id='_Toc284194770'></span><span id='_Toc285155036'></span> | <span id='_Ref284864223'></span><span id='_Toc284194770'></span><span id='_Toc285155036'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Gràfica 4.8''' Comparació entre les deflexions real i les deflexions calculades del cas 3801_C</div> | ||
− | |||
Tal i com es pot observar a la <span id='cite-_Ref284864223'></span>[[#_Ref284864223|Gràfica 4.8]], les deflexions calculades s’ajusten molt bé fins a una distància de 600 mm respecte del punt on es produeix l’impacte. El valor de la deflexió a 900 mm, tot i que no s’ajusta amb la mateixa exactitud que els casos anteriors, encara preveu correctament l’ordre de magnitud de la deflexió mesurada amb el deflectòmetre d’impacte. A partir d’un metre de distància, les deflexions calculades fan previsions incorrectes, sobreestimant-ne el valor. | Tal i com es pot observar a la <span id='cite-_Ref284864223'></span>[[#_Ref284864223|Gràfica 4.8]], les deflexions calculades s’ajusten molt bé fins a una distància de 600 mm respecte del punt on es produeix l’impacte. El valor de la deflexió a 900 mm, tot i que no s’ajusta amb la mateixa exactitud que els casos anteriors, encara preveu correctament l’ordre de magnitud de la deflexió mesurada amb el deflectòmetre d’impacte. A partir d’un metre de distància, les deflexions calculades fan previsions incorrectes, sobreestimant-ne el valor. | ||
Line 3,712: | Line 3,726: | ||
<span id='_Ref284864657'></span><span id='_Ref284864895'></span><span id='_Toc304661783'></span> | <span id='_Ref284864657'></span><span id='_Ref284864895'></span><span id='_Toc304661783'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.9''' Evolució de les deflexions al llarg del temps del cas 3801_C</div> | ||
− | |||
La <span id='cite-_Ref284864839'></span>[[#_Ref284864839|Gràfica 4.9]] és la representació de la <span id='cite-_Ref284864657'></span>[[#_Ref284864657|Taula 4.9]]. Cada corba representa l’evolució de les deflexions al llarg del temps d’un sensor. | La <span id='cite-_Ref284864839'></span>[[#_Ref284864839|Gràfica 4.9]] és la representació de la <span id='cite-_Ref284864657'></span>[[#_Ref284864657|Taula 4.9]]. Cada corba representa l’evolució de les deflexions al llarg del temps d’un sensor. | ||
− | + | [[File:Draft_Samper_675283281_5580_Grafia4-9.png|600px]] | |
<span id='_Ref284864839'></span><span id='_Toc284194771'></span><span id='_Ref284864825'></span><span id='_Toc285155037'></span> | <span id='_Ref284864839'></span><span id='_Toc284194771'></span><span id='_Ref284864825'></span><span id='_Toc285155037'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Gràfica 4.9''' Evolució de les deflexions calculades al llarg del temps 3801_C</div> | ||
− | |||
A la <span id='cite-_Ref284864839'></span>[[#_Ref284864839|Gràfica 4.9]] es pot observar com la corba que representa les deflexions al llarg del temps a 900 mm ofereix una forma de menys qualitat que les corbes que representen els punts més propers a l’impacte. Aquest fet era d’esperar perquè la deflexió màxima a 900 mm, tal i com ja s’ha comentat anteriorment, malgrat ser del mateix ordre de magnitud que la deflexió màxima calculada, és clarament superior. | A la <span id='cite-_Ref284864839'></span>[[#_Ref284864839|Gràfica 4.9]] es pot observar com la corba que representa les deflexions al llarg del temps a 900 mm ofereix una forma de menys qualitat que les corbes que representen els punts més propers a l’impacte. Aquest fet era d’esperar perquè la deflexió màxima a 900 mm, tal i com ja s’ha comentat anteriorment, malgrat ser del mateix ordre de magnitud que la deflexió màxima calculada, és clarament superior. | ||
Line 3,906: | Line 3,922: | ||
<span id='_Toc304661784'></span> | <span id='_Toc304661784'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.10''' Comparativa de les deflexions del cas 8850_C</div> | ||
− | |||
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada: | Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | + | [[File:Draft_Samper_675283281_5644_Grafia4-10.png|516px]] </div> | |
<span id='_Ref284866425'></span><span id='_Toc284194773'></span><span id='_Toc285155038'></span> | <span id='_Ref284866425'></span><span id='_Toc284194773'></span><span id='_Toc285155038'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Gràfica 4.10''' Comparació entre les deflexions real i les deflexions calculades del cas 8850_C</div> | ||
− | |||
Observant la <span id='cite-_Ref284866425'></span>[[#_Ref284866425|Gràfica 4.10]] es pot veure com les deflexions calculades amb el PFEM s’ajusten a les deflexions mesurades amb l’aparell fins a una distància de 1 metre. Més enllà d’aquesta distància les previsions no són correctes. | Observant la <span id='cite-_Ref284866425'></span>[[#_Ref284866425|Gràfica 4.10]] es pot veure com les deflexions calculades amb el PFEM s’ajusten a les deflexions mesurades amb l’aparell fins a una distància de 1 metre. Més enllà d’aquesta distància les previsions no són correctes. | ||
Line 4,237: | Line 4,255: | ||
<span id='_Ref284866691'></span><span id='_Toc304661785'></span> | <span id='_Ref284866691'></span><span id='_Toc304661785'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.11''' Evolució de les deflexions al llarg del temps del cas 8850_C</div> | ||
− | |||
La representació gràfica de la <span id='cite-_Ref284866691'></span>[[#_Ref284866691|Taula 4.11]] es recull a la <span id='cite-_Ref284866773'></span>[[#_Ref284866773|Gràfica 4.11]]: | La representació gràfica de la <span id='cite-_Ref284866691'></span>[[#_Ref284866691|Taula 4.11]] es recull a la <span id='cite-_Ref284866773'></span>[[#_Ref284866773|Gràfica 4.11]]: | ||
− | + | [[File:Draft_Samper_675283281_9577_Grafia4-11.png|600px]] | |
<span id='_Ref284866773'></span><span id='_Toc284194774'></span><span id='_Toc285155039'></span> | <span id='_Ref284866773'></span><span id='_Toc284194774'></span><span id='_Toc285155039'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Gràfica 4.11''' Evolució de les deflexions calculades al llarg del temps 8850_C</div> | ||
− | |||
A la <span id='cite-_Ref284866773'></span>[[#_Ref284866773|Gràfica 4.11]] es poden observar com el repeteixen el mateixos fenòmens del cas 3801_C: | A la <span id='cite-_Ref284866773'></span>[[#_Ref284866773|Gràfica 4.11]] es poden observar com el repeteixen el mateixos fenòmens del cas 3801_C: | ||
Line 4,430: | Line 4,450: | ||
| style="border-bottom: 1pt solid black;border-right: 1pt solid black;text-align: right;"|<span style="text-align: center; font-size: 75%;">304,3</span> | | style="border-bottom: 1pt solid black;border-right: 1pt solid black;text-align: right;"|<span style="text-align: center; font-size: 75%;">304,3</span> | ||
|} | |} | ||
− | |||
<span id='_Ref284868340'></span><span id='_Toc304661786'></span> | <span id='_Ref284868340'></span><span id='_Toc304661786'></span> | ||
− | ==Taula 4.12 Comparativa de les deflexions del cas 4075_D | + | <span id='_Toc304661784'></span> |
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Taula 4.12''' Comparativa de les deflexions del cas 4075_D</div> | ||
+ | |||
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada: | Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada: | ||
− | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> |
− | + | [[File:Draft_Samper_675283281_5932_Grafia4-12.png|600px]] | |
− | + | '''Gràfica 4.12''' Comparació entre les deflexions real i les deflexions calculades del cas 4075_D</div> | |
− | == | + | <span id='_Ref284867695'></span><span id='_Toc284194776'></span><span id='_Toc285155040'></span> |
La <span id='cite-_Ref284867695'></span>[[#_Ref284867695|Gràfica 4.12]] mostra com la concavitat de deflexions calculada amb el PFEM s’ajusta als valors mesurats amb el deflectòmetre d’impacte fins a un metre de distància. Més enllà, la previsió és incorrecte. | La <span id='cite-_Ref284867695'></span>[[#_Ref284867695|Gràfica 4.12]] mostra com la concavitat de deflexions calculada amb el PFEM s’ajusta als valors mesurats amb el deflectòmetre d’impacte fins a un metre de distància. Més enllà, la previsió és incorrecte. | ||
Line 4,764: | Line 4,786: | ||
<span id='_Ref284868278'></span><span id='_Toc304661787'></span> | <span id='_Ref284868278'></span><span id='_Toc304661787'></span> | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | |
− | ==Taula 4.13 Evolució de les deflexions al llarg del temps del cas 4075_D | + | '''Taula 4.13''' Evolució de les deflexions al llarg del temps del cas 4075_D</div> |
La representació gràfica de la <span id='cite-_Ref284868278'></span>[[#_Ref284868278|Taula 4.13]] es recull a la <span id='cite-_Ref284868472'></span>[[#_Ref284868472|Gràfica 4.13]]: | La representació gràfica de la <span id='cite-_Ref284868278'></span>[[#_Ref284868278|Taula 4.13]] es recull a la <span id='cite-_Ref284868472'></span>[[#_Ref284868472|Gràfica 4.13]]: | ||
− | + | ||
+ | [[File:Draft_Samper_675283281_6672_Grafia4-13.png|600px]] | ||
<span id='_Ref284868472'></span><span id='_Toc284194777'></span><span id='_Toc285155041'></span> | <span id='_Ref284868472'></span><span id='_Toc284194777'></span><span id='_Toc285155041'></span> | ||
+ | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | ||
+ | '''Gràfica 4.13 Evolució de les deflexions calculades al llarg del temps 4075_D</div> | ||
− | |||
L’evolució de les deflexions al llarg del temps dels punts més allunyats del punt de l’impacte prenen formes més inexactes. Les deflexions del punt situat a 1500 mm són incorrectes. | L’evolució de les deflexions al llarg del temps dels punts més allunyats del punt de l’impacte prenen formes més inexactes. Les deflexions del punt situat a 1500 mm són incorrectes. | ||
Line 4,925: | Line 4,949: | ||
<span id='_Toc304661788'></span> | <span id='_Toc304661788'></span> | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | |
− | ==Taula 4.14 Comparació dels percentatges entre els diferents casos de la Fase 1 | + | '''Taula 4.14''' Comparació dels percentatges entre els diferents casos de la Fase 1</div> |
Els resultats mostren com les deflexions calculades corresponents a les distàncies de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm prenen pràcticament els mateixos valors que les deflexions experimentals. Els percentatges mitjans de la Fase 1 d’aquestes quatre localitzacions són de 98,8% a 0 mm, de 101,78% a 200 mm, 95,96% a 300 mm i 98,17% a 450 mm. La deflexió del sensor situat a 600 mm del punt d’impacte pren, de mitjana, un valor de 110,78% respecte de la deflexió experimental, un percentatge lleugerament superior en comparació als valors corresponents a les posicions de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm. El sensor corresponent a 900 mm arriba a un 168,20%, clarament per sobre de les localitzacions anteriors. A partir d’aquí les deflexions dels sensors situats a 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm, fan una predicció incorrecta de les deflexions (445%; 637,60% i 712,78% respectivament), sobreestimant la deflexió mesurada amb el deflectòmetre d’impacte. | Els resultats mostren com les deflexions calculades corresponents a les distàncies de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm prenen pràcticament els mateixos valors que les deflexions experimentals. Els percentatges mitjans de la Fase 1 d’aquestes quatre localitzacions són de 98,8% a 0 mm, de 101,78% a 200 mm, 95,96% a 300 mm i 98,17% a 450 mm. La deflexió del sensor situat a 600 mm del punt d’impacte pren, de mitjana, un valor de 110,78% respecte de la deflexió experimental, un percentatge lleugerament superior en comparació als valors corresponents a les posicions de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm. El sensor corresponent a 900 mm arriba a un 168,20%, clarament per sobre de les localitzacions anteriors. A partir d’aquí les deflexions dels sensors situats a 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm, fan una predicció incorrecta de les deflexions (445%; 637,60% i 712,78% respectivament), sobreestimant la deflexió mesurada amb el deflectòmetre d’impacte. | ||
Line 5,025: | Line 5,049: | ||
<span id='_Toc304661789'></span> | <span id='_Toc304661789'></span> | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | |
− | ==Taula 4.15 Comparació dels percentatges entre els diferents casos de la Fase 2 | + | '''Taula 4.15''' Comparació dels percentatges entre els diferents casos de la Fase 2</div> |
Les prediccions a 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm de la Fase 2 són pràcticament iguals que les de la Fase 1. A 0 mm s’obté un percentatge de 100,98%, a 200 mm de 100,14%, a 300 mm de 97,38% i a 450 mm de 98,04%. En comparació a la Fase 1, les prediccions de les deflexions aconseguides amb la Fase 2 milloren substancialment perquè les prediccions fetes a 600 mm i 900 mm milloren. A 600 mm s’obté un percentatge de 105,02% mentre que a la Fase 1 era del 110,78% (suposa una reducció de 5,76%, gairebé sis punts). A 900 mm s’obté un percentatge de 129,13%, mentre que a la Fase 1 era del 168,20% (suposa una reducció del 39,07%, quasi un 40%). A partir d’aquí, les previsions de les deflexions a 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm tornen a ser incorrectes. Tot i que es torna a produir una sobreestimació de les deflexions mesurades amb l’aparell, és una sobreestimació menor en comparació a la Fase 1: a 1500 mm s’obté un percentatge de 250,44%, a 1800 mm de 356,15% i a 2100 mm de 533,53% (mentre que per a la Fase 1 s’obtenien: 445%; 637,6% i 712,78% respectivament, clarament per sobre). | Les prediccions a 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm de la Fase 2 són pràcticament iguals que les de la Fase 1. A 0 mm s’obté un percentatge de 100,98%, a 200 mm de 100,14%, a 300 mm de 97,38% i a 450 mm de 98,04%. En comparació a la Fase 1, les prediccions de les deflexions aconseguides amb la Fase 2 milloren substancialment perquè les prediccions fetes a 600 mm i 900 mm milloren. A 600 mm s’obté un percentatge de 105,02% mentre que a la Fase 1 era del 110,78% (suposa una reducció de 5,76%, gairebé sis punts). A 900 mm s’obté un percentatge de 129,13%, mentre que a la Fase 1 era del 168,20% (suposa una reducció del 39,07%, quasi un 40%). A partir d’aquí, les previsions de les deflexions a 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm tornen a ser incorrectes. Tot i que es torna a produir una sobreestimació de les deflexions mesurades amb l’aparell, és una sobreestimació menor en comparació a la Fase 1: a 1500 mm s’obté un percentatge de 250,44%, a 1800 mm de 356,15% i a 2100 mm de 533,53% (mentre que per a la Fase 1 s’obtenien: 445%; 637,6% i 712,78% respectivament, clarament per sobre). | ||
Line 5,125: | Line 5,149: | ||
<span id='_Toc304661790'></span> | <span id='_Toc304661790'></span> | ||
− | + | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;font-size:75%;"> | |
− | ==Taula 4.16 Comparació dels percentatges entre els diferents casos de la Fase 3 | + | '''Taula 4.16''' Comparació dels percentatges entre els diferents casos de la Fase 3</div> |
Els resultats corresponents a la Fase 3 tornen a predir correctament els deflexions corresponents a les distàncies de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm. Aquest cop, ho fa sobreestimant-ho molt lleugerament per sobre: a 0 mm li correspon un percentatge de 105,71%, a 200 mm de 104,41%, a 300 mm de 102,96% i a 450 mm de 105,88%. La deflexió corresponent als 600 mm es sobreestima i és superior als valors corresponents a les fases anteriors: 115,62% (mentre que a les fases 1 i fase 2 s’assolia un percentatge del 110,78% i 105,02%). A 900 mm s’obté un percentatge del 141,12%, millor que la Fase 1 (168,20%) però pitjor que la Fase 2 (129,13%). Finalment, les deflexions calculades a les distàncies de 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm es tornen a sobreestimar. A 1500 mm s’obté un 256,78%, un pèl per sobre respecte del valor corresponent a la Fase 2 (250,44%). En canvi, a 1800 mm i a 2100 mm, tot i que també es sobreestimen les deflexions, ho fan en menor mesura que a la Fase 2. A 1800 mm s’obté un 334,61% i a 2100 un 435,10% (mentre que a la Fase 2 s’obtenen 356,15% i 533,53% respectivament). | Els resultats corresponents a la Fase 3 tornen a predir correctament els deflexions corresponents a les distàncies de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm. Aquest cop, ho fa sobreestimant-ho molt lleugerament per sobre: a 0 mm li correspon un percentatge de 105,71%, a 200 mm de 104,41%, a 300 mm de 102,96% i a 450 mm de 105,88%. La deflexió corresponent als 600 mm es sobreestima i és superior als valors corresponents a les fases anteriors: 115,62% (mentre que a les fases 1 i fase 2 s’assolia un percentatge del 110,78% i 105,02%). A 900 mm s’obté un percentatge del 141,12%, millor que la Fase 1 (168,20%) però pitjor que la Fase 2 (129,13%). Finalment, les deflexions calculades a les distàncies de 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm es tornen a sobreestimar. A 1500 mm s’obté un 256,78%, un pèl per sobre respecte del valor corresponent a la Fase 2 (250,44%). En canvi, a 1800 mm i a 2100 mm, tot i que també es sobreestimen les deflexions, ho fan en menor mesura que a la Fase 2. A 1800 mm s’obté un 334,61% i a 2100 un 435,10% (mentre que a la Fase 2 s’obtenen 356,15% i 533,53% respectivament). | ||
Line 5,186: | Line 5,210: | ||
==6 Bibliografia== | ==6 Bibliografia== | ||
− | <span id='_Toc284194781'></span>1. | + | <span id='_Toc284194781'></span>1. Kraemer, Carlos, y otros. Ingeniería de carreteras (volumen II). Madrid : Mc Graw Hill, 2004. 84-481-3998-4. |
− | 2. | + | 2. CEDEX (Centro de Estudios y Experimentación de Obras Públicas). Armonización del uso del Deflectómetro de Impacto en Firmes. Parte 1. Firmes Flexibles. Madrid : Ministerio de Fomento, 1997. 84-7790-283-6. |
− | 3. | + | 3. AMADEUS. Advanced Models for Analytical Design of European Pavement Structures. 1999. |
− | 4. | + | 4. Oliver Olivella, Xavier i Agelet de Saracíbar Bosch, Carlos. Mecànica de medis continus per a enginyers. Barcelona : Edicions UPC, 2003. 84-8301-719-9. |
− | 5. | + | 5. Carbonell, J.M., Oñate, E. y Suárez, B. Modeling of Ground Excavation with the Particle Finite Element Method. Barcelona : CIMNE, 2010. 978-84-96736-85-6. |
− | 6. | + | 6. Oñate Ibáñez de Navarra, Eugenio. Cálculo de Estructuras por el Método de Elementos Finitos. Análisis estático lineal. Barcelona : CIMNE, 1995. 84-87867-00-6. |
− | 7. | + | 7. Norambuena Contreras, José. Análisis dinámico de los firmes de carretera. Santander : Universidad de Cantabria - GITECO, 2008. |
− | 8. | + | 8. Velasco, Antonio García. Análisis del empleo del deflectómetro de impacto para el control de la calidad de la construcción de firmes de carreteras. Tesina. Barcelona : ETSECCPB-UPC, 2000. |
− | 9. | + | 9. López, María Pilar. Determinación de las características mecánicas de las capas de los firmes flexibles mediante el empleo del deflectómetro de impacto. Tesina. Barcelona : ETSECCPB-UPC, 1999. |
− | 10. | + | 10. Verification of falling weight deflectometer backanalysis using a dynamic finite elements simulation. Loizos, Andreas y Scarpas, A. (Tom). 2, June de 2005, The International Journal of Pavement Engineering, Vol. 6, págs. 115-123. |
− | 11. | + | 11. ETSECCPB. Diccionari d'Enginyeria civil. Barcelona : Enciclopèdia Catalana, 2005. 84-412-1403-4. |
− | 12. | + | 12. Riba Romeva, Carles. Selección de materiales en el diseño de máquinas. Barcelona : Edicions UPC, 2008. 978-84-8301-738-8. |
− | 13. | + | 13. van Gurp, Christ. Characterization of seasonal influences on asphalt pavements with the use of falling weight deflectometers. Delft : TU Delft, 1995. |
− | 14. | + | 14. Al-Khoury, Rafid Ismail. Parameter Identification Technique for Layered Systems. 2002. 90-9016414-6. |
− | 15. | + | 15. Duvert, Audrey. Finite Element Simulation of Far Fiel Problems. s.l. : TU Delft, École Centrale de Nantes, 2000. |
<br/> | <br/> | ||
Line 5,435: | Line 5,459: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_7998_image86.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 5,773: | Line 5,797: | ||
Tensions en Y: | Tensions en Y: | ||
− | + | ||
{| | {| | ||
|- | |- | ||
Line 5,934: | Line 5,958: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_8888_image87.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 6,431: | Line 6,455: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_3223_image96.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 6,928: | Line 6,952: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_4319_image105.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 7,264: | Line 7,288: | ||
− | + | Tensions en Y | |
Line 7,280: | Line 7,304: | ||
− | |||
<span id='_Toc284194803'></span>'''7.1.1.5 Cas 8500_C''' | <span id='_Toc284194803'></span>'''7.1.1.5 Cas 8500_C''' | ||
Line 7,427: | Line 7,450: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_8986_image114.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 7,762: | Line 7,785: | ||
|} | |} | ||
− | + | Tensions en Y: | |
− | + | ||
Line 7,779: | Line 7,801: | ||
− | |||
<span id='_Toc284194804'></span>'''7.1.1.6 Cas 8550_L''' | <span id='_Toc284194804'></span>'''7.1.1.6 Cas 8550_L''' | ||
Line 7,926: | Line 7,947: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_3759_image123.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 8,261: | Line 8,282: | ||
|} | |} | ||
− | + | Tensions en Y | |
− | + | ||
Line 8,429: | Line 8,449: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_8118_image132.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 8,781: | Line 8,801: | ||
− | |||
<span id='_Toc284194807'></span>'''7.1.2.2 Cas 3925_C''' | <span id='_Toc284194807'></span>'''7.1.2.2 Cas 3925_C''' | ||
Line 8,928: | Line 8,947: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_2602_image141.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 9,427: | Line 9,446: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_6815_image150.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 9,909: | Line 9,928: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_2675_image159.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 10,409: | Line 10,428: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_1147_image168.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 10,908: | Line 10,927: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_2185_image177.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 11,411: | Line 11,430: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_2909_image178.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 11,910: | Line 11,929: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_9778_image187.png|600px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 12,409: | Line 12,428: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_1333_image188.png|600px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 12,890: | Line 12,909: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_5581_image197.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 13,389: | Line 13,408: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_3316_image206.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | ||
Line 13,888: | Line 13,907: | ||
<div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | <div class="center" style="width: auto; margin-left: auto; margin-right: auto;"> | ||
− | [[Image: | + | [[Image:Draft_Samper_675283281_3550_image215.png|516px]] </div> |
L’evolució de les deflexions al llarg del temps: | L’evolució de les deflexions al llarg del temps: |
Thomas Mann, La muntanya màgica
Estic en deute amb diferents persones sense les quals no hauria estat possible aquest treball.
Vull donar les gràcies al meu professor i tutor, el Dr. Eugenio Oñate per haver-me brindat l’oportunitat de realitzar aquest treball al CIMNE.
També vull agrair molt sincerament la inestimable ajuda del Dr. Josep Maria Carbonell. Sense ell aquesta treball no hauria pas arribat a bon port.
Finalment vull agrair l’incalculable suport de la meva família, els meus pares i els meus germans Albert i Francesc. El deute és molt llarg i aquesta garlanda no en fa compliment.
El deflectòmetre d’impacte segurament és l’aparell més utilitzat per realitzarassaigs no destructius dels ferms. Els enginyers utilitzen el deflectòmetre d’impacte per estimar els mòduls elàstics de les diferents capes que conformen el ferm assumint una aproximació quasi estàtica del fenomen. Amb la utilització del Mètode dels Elements Finits i les Partícules (PFEM), per una banda es pot simular l’impacte que provoca el deflectòmetre d’impacte sobre el ferm, i de l’altra validar el PFEM com a model axisimètric de resposta dinàmica d’un ferm.
La validació consisteix a comparar la concavitat de deflexions mesurada pel deflectòmetre d’impacte amb la concavitat de deflexions calculada amb el PFEM utilitzant els mòduls elàstics que proporciona el càlcul invers.
Els capítols 2 i 3 inclouen el marc teòric en el qual es desenvolupa el treball. El capítol 2 inclou una introducció als ferms, presenta el concepte de deflexió, fa un repàs dels equips d’avaluació no destructiva i presenta un resum dels diferents mètodes existents per al càlcul de paviments flexibles. El capítol 3 és una introducció al Mètode dels Elements Finits i les Partícules.
El capítol 4 presenta els desenvolupaments dels objectius plantejats.
Per últim, es presenten unes consideracions finals, que inclouen les conclusions, possibles millores del programa d’ordinador emprat i propostes de futures línies d’investigació.
Els annexes inclouen els resultats de tots els casos calculats amb les taules i les gràfiques corresponents.
The Falling Weight Deflectometer (FWD) is probably the most used device for the non-destructive testing of pavements. Engineers use the FWD for the estimation of the elastic modulus of the different layers which constitute the pavement assuming a quasi-static approach to the response. By using the Particle Finite Element Method (PFEM), one can on the one hand simulate the impact generated by the FWD on the pavement, and on the other validate the PFEM as an axysimmetric dynamic response model of a pavement.
The validation consists in comparing the deflection bowl measured by the FWD with that calculated with the PFEM using the elastic modulus obtained by the previous backanalysis.
Chapters 2 and 3 establish the framework in which this minor thesis is developed. Chapter 2 includes an introduction to pavements; presents the concept of deflection; reviews the different non-destructive testing devices and surveys the different available approaches to response models. Chapter 3 introduces the Particle Finite Elements Method.
In chapter 4, the developments of the previous objectives are presented.
Finally, final considerations are presented. They include the conclusions, proposals of improvements related with the used program and further lines of research.
In the annex, the results of the different calculated cases are included with all their graphics and tables.
El deflectòmetre d’impacte s’adscriu al conjunt d’aparells pertanyents a la categoria d’equips d’auscultació estructural no destructiva de ferms. És un aparell que ha estat àmpliament acceptat per descriure i comprendre el comportament estructural dels ferms. El mode de funcionament consisteix a deixar caure una massa que impacte sobre una placa circular d’acer per aconseguir una força d’impacte sobre el ferm. L’aparell mesura la força d’impacte i els desplaçaments verticals del ferm (deflexions) a diverses distàncies de la càrrega al llarg del temps. Aquestes dades sovint s’han utilitzat pels enginyers per estimar el mòdul elàstic de les diferents capes que conformen un ferm. La majoria de vegades només tenen en compte els valors màxims de la càrrega d’impacte i de les deflexions, com si fossin les dades obtingudes d’un problema quasi-estàtic i posteriorment, amb models de ferms estàtics, s’obté l’estimació dels mòduls elàstics de les diferents capes del ferm (càlcul invers).
La comunitat científica ha discutit sobre la idoneïtat d’utilitzar models de ferms estàtics per obtenir els mòduls elàstics. Malgrat les opinions dels diferents estudiosos de la matèria, el fet que el deflectòmetre d’impacte es tracti d’un assaig purament dinàmic proporciona un argument sòlid a favor d’una anàlisi dinàmica.
La validesa dels mòduls elàstics obtinguts amb models de ferms estàtics sempre ha estat un tema de gran interès per part dels investigador i enginyers de ferms. La seva importància rau en aplicacions pràctiques com per exemple fer una estimació de la vida útil que li resta a un ferm o la necessitat de rehabilitar-lo.
Els objectius del present treball són els següents:
Els capítols 2 i 3 inclouen el marc teòric en el qual es desenvolupa el treball. El capítol 2 inclou una introducció als ferms, presenta el concepte de deflexió, fa un repàs dels equips d’avaluació no destructiva i presenta un resum dels diferents mètodes existents per al càlcul de paviments flexibles. El capítol 3 és una introducció al Mètode dels Elements Finits i les Partícules.
El capítol 4 presenta els desenvolupaments dels objectius plantejats.
Per últim, es presenten unes consideracions finals, que inclouen les conclusions, possibles millores del programa d’ordinador emprat i propostes de futures línies d’investigació.
Els annexes inclouen els resultats de tots els casos calculats amb les taules i les gràfiques corresponents.
Els ferms de carretera són elements estructurals formats per un conjunt de capes superposades, relativament horitzontals i d’alguns centímetres d’espessor, de materials diversos, adequadament compactats, que recolzen sobre una esplanada obtinguda pel moviment de terres (veure Figura 2.1). La seva funció és proporcionar una superfície de rodadura segura, còmode i de característiques permanents que suportin les càrregues dinàmiques del trànsit durant un període de temps determinat. El mecanisme de funcionament consisteix a repartir les tensions imposades pel trànsit pesat, dissipant-les de manera que a l’esplanada només hi arribi una petita part de la tensió assumible per la seva capacitat portant. (Veure (1)).
Les esplanades, fins i tot les que estan dotades d’una major capacitat portant constituïdes per sòls granulars sense fins, només són capaces de suportar un trànsit lleuger i poc intens. L’acció de càrregues d’ordres de magnitud properes a 1 MPa, que són les que provoquen les rodes dels vehicles de transport col·lectiu de passatgers i de transport de mercaderies, provocarien amb prestesa deformacions inassumibles. Si a més a més s’hi suma el fet que la superfície seria lliscant i inestable en condicions de pluja i ple de pols en un ambient sec, la carretera no oferiria les prestacions de qualitat i seguretat exigibles.
De les característiques que ha de complir el ferm, les característiques funcionals del paviment (capa de rodadura) que tenen una repercussió directe sobre els seus usuaris són:
Pel que fa als aspectes de durabilitat del ferm, s’han de garantir les següents característiques:
Les característiques estructurals dels ferms estan relacionades amb els materials empleats per fer cadascuna de les capes. La seva deformabilitat provoca discontinuïtats en les tensions i les deformacions en els plans de contacte entre dues capes diferents.
Els ferms de carretera es diferencien i es classifiquen segons els materials que els componen i la forma que tenen de distribuir els esforços i les deformacions generades pel trànsit. Tot i que bàsicament hi ha dos grans grups, els ferms flexibles i els ferms rígids (veure Figura 2.2), a continuació es presenta una relació dels principals tipus de ferms existents:
Aquests grups de ferms, d’acord amb els materials utilitzats i els diferents espessors de les capes, tenen comportaments molt diferents en relació a la distribució de les tensions estàtiques un cop aplicades les càrregues dinàmiques del trànsit.
Sovint, els ferms semi-rígids i semiflexibles s’acostumen a incloure dins la categoria dels ferms flexibles perquè tenen unes capes superiors bituminoses anàlogues, però el seu comportament estructural és diferent, amb una menor deformabilitat sota una mateixa càrrega.
Els ferms flexibles, semiflexibles i semi-rígids estan formats per vàries capes anomenades de dalt a baix: paviment, base i subbase respectivament. Al seu torn, cadascuna d’aquestes capes pot estar formada per més d’una capa.
El paviment és la part superior del ferm i la que rep directament les sol·licitacions del trànsit. Des del punt de vista estructural, absorbeix els esforços horitzontals i part dels esforços verticals. Els paviments més comuns són els regs de graveta i les mescles bituminoses. Els regs de graveta s’utilitzen típicament en ferms de nova construcció per trànsits de baixa intensitat o per restaurar la textura de paviments ja existents. Les mescles bituminoses s’utilitzen en carreteres amb trànsits d’intensitat mitjana i alta. Quan l’espessor total del paviment és superior a 8 cm, generalment s’executa en dues capes: la capa de rodadura i la capa intermèdia. La capa de rodadura i la capa intermèdia tenen diferències de composició, sobretot en relació amb la resistència al poliment de l’àrid gros. Sovint la capa de rodadura és porosa per garantir que l’aigua de pluja s’infiltra ràpidament.
La base és la capa del ferm situada just sota el paviment. La seva raó de ser és estructural: s’encarrega d’absorbir la majoria dels esforços verticals. Per trànsits amb intensitats mitjanes i baixes s’utilitzen bases granulars amb graves i arenes triturades. En canvi, per trànsits amb intensitats elevades de vehicles pesats, s’utilitzen materials granulars tractats amb un lligant (bases de mescla bituminosa) o un conglomerant (bases de grava ciment).
La subbase és la capa del ferm situada sota la base i just sobre l’esplanada. En aquells casos en què l’esplanada tingui una alta capacitat portant, la subbase no és necessària. La seva funció és proporcionar a la base un suport uniforme i constituir una plataforma de treball adequada per a la seva posta en obra. Està constituïda per materials granulars com graves i arenes rodades o triturades.
En aquest treball es tractaran només ferms flexibles.
Es defineix l’avaluació estructural dels ferms com la tècnica que proporciona un coneixement detallat de l’estat dels ferms, permetent efectuar una monitorització del seu comportament a través del temps d’un mode racional i econòmic.
La metodologia més emprada és l’auscultació estructural no destructiva, que ha anat variant al llarg del temps a mesura que progressaven els avenços tecnològics en matèria dels equips de medició desenvolupats. L’aparició de nous equips de medició cada cert temps ha permès una avaluació més sistemàtica dels paràmetres característics del ferm, assolint un elevat rendiment operacional que permet minimitzar l’afectació sobre la carretera.
Els resultats obtinguts i les mesures que s’atribueixen als sistemes d’auscultació estructural de ferms no són directes, sinó que s’obtenen de processar la informació obtinguda durant la feina de camp. Típicament en l’auscultació d’un ferm es mesuren deflexions.
S’entén per deflexió la deformació elàstica recuperada que produeix l’aplicació d’una càrrega tipus sobre la superfície d’un ferm, que constitueix una mesura de la seva capacitat portant. La deformació elàstica que experimenta un ferm sotmès al pas d’una càrrega és funció del tipus de ferm, del seu estat actual així com de l’equip de medició utilitzat i el mètode emprat. La mesura de la deflexió s’inscriu en el conjunt d’assaigs no destructius.
Quan s’aplica una càrrega sobre la superfície, no només es desplaça el punt situat just a sota de la càrrega, sinó que es desplaça tota una regió al voltant d’aquesta càrrega. Aquesta regió, en l’enginyeria de ferms es coneix com a concavitat de deflexions i es pot arriba a estendre fins a 2,5 metres des del centre de la càrrega.
Per determinar la concavitat de deflexions d’un ferm existeixen diferents models i equips. El funcionament bàsic consisteix a aplicar una càrrega sobre el ferm i a mesurar la deformació produïda sobre la seva superfície en diversos punts situats a diferents distàncies de la càrrega. En el passat, generalment es fixava un nivell de deflexió tolerable per una secció de ferm sota un trànsit determinat però actualment l’ús de la informació proporcionada per les mesures de les deflexions s’ha sofisticat. A dia d’avui, les mesures de les deflexions tenen diversos usos que es resumeixen a la següent llista:
D’altra banda, la deflexió i la concavitat de deflexions presenten les següents característiques:
Coneguda la concavitat de deflexió es pot determinar el paràmetre conegut com a ÀREA, que és un valor geomètric que proporciona una idea de l’espessor i la capacitat de suport del model estructural d’un paviment. Sovint, la utilització de més d’un índex proporciona informació complementaria que permet realitzar una descripció més acurada del comportament del paviment.
L’auscultació no destructiva dels ferms flexibles es defineix segons la classificació emprada. Les classificacions més importants es descriuen a la Taula 2.1.
Taula 2.1 Classificació dels mètodes d’avaluació estructural
Classificació | Descripció |
1. Lloc on es realitzen les mesures | * Dins la concavitat
* Fora de la concavitat |
2. Forma d’aplicació de la càrrega | * Estàtica o en moviment lent
* Vibració * Impacte * Propagació d’ones |
3. Tipus de sensors | * Geòfons: mesuren la velocitat de desplaçament de la superfície del paviment.
* Acceleròmetres: mesuren la desacceleració a la superfície del paviment. * Transformadors diferencials de voltatge lineal: mesuren els desplaçaments de la superfície del paviment |
La classificació més emprada és la que té en compte la forma d’aplicar la càrrega. A continuació es realitza una descripció general de cadascun dels equips d’aplicació de la càrrega més utilitzats: la biga Benkelman, el deflectògraf Lacroix, els equips de càrrega per vibració, el deflectòmetre d’impacte, el deflectòmetre rodant, el deflectòmetre d’alta velocitat i els equips de medició d’ones.
Són la primera generació, originada amb el desenvolupament de la Biga Benkelman durant els anys 50 o el deflectògraf Lacroix. Ambdós proporcionen la mesura de les deflexions en un punt sota una càrrega fixa o de moviment lent.
La biga Benkelman fou el primer equip adaptat de forma majoritària per a l’obtenció de deflexions seguint un procediment normalitzat. Està constituïda per un braç de palanca a l’extrem final del qual hi ha un comparador en què es mesura la deflexió produïda a l’extrem inicial, que se situa entre les dues rodes bessones d’un eix tipus de 13 tones. Els baixos rendiments de l’equip (lentitud de la presa de mesures, necessitat de molts operadors, alt cost operacional, etc) i les innovacions tecnològiques donaren pas a dues tendències dins dels equips de deflectometria: d’una banda es començà a treballar amb els equips d’impacte i de l’altra s’inicià el desenvolupament d’equips basats en el mateix principi de la biga Benkelman, però que permetessin una operació continua i mecanitzada amb millors rendiments. Com a conseqüència d’aquesta segona tendència es desenvolupà el deflectògraf Lacroix.
El deflectògraf Lacroix consta bàsicament de dues bigues muntades sobre un camió que mesuren les deflexions provocades pel pas de l’eix posterior del vehicle, cada 3-5 metres, a una velocitat relativament reduïda (2-4 km/h), per la qual cosa pot provocar interferències en el trànsit.
També forma part dels equips de càrrega estàtica o moviment lent el curviàmetre, un equip semblant al deflectògraf de Lacroix però que permet realitzar les mesures a una velocitat de 18 km/h, que obté un radi de curvatura equivalent de la concavitat de deflexions.
Aquests equips tenen més mobilitat i productivitat que els equips de tipus estàtics. Pretenen aconseguir representacions que s’acostin més a l’acció dels trànsit dels vehicles i ho fan aplicant càrregues dinàmiques vibratòries. D’altra banda, les deflexions es generen per fenòmens vibratoris, que imposen una força sinusoïdal dinàmica sobre un pes estàtic.
Aquests equips sempre apliquen una càrrega de compressió de magnitud variable sobre el paviment auscultat. La mesura de la deflexió s’obté amb geòfons, els quals es situen generalment a distàncies regulars del centre. A diferència dels equips estàtics, els equips de càrrega per vibració no requereixen un punt de referència específic.
El desenvolupament dels equips tipus impacte (deflectòmetre d’impacte, en anglès conegut com a Falling Weight Deflectometer o FWD) va començar a mitjans dels anys 60 del segle XX, a Holanda i Dinamarca. Fins a mitjans dels anys 70 no començà la seva producció a nivell industrial, per part de les empreses Phoenix, Dynatest i KUAB. Durant els anys 80, la utilització del deflectòmetre d’impacte es generalitzà en un bon nombre de països. El principal avantatge del deflectòmetre d’impacte respecte dels equips tipus biga és que permeten registrar la forma de tota la concavitat de deflexions, no només la deflexió màxima central.
Aquests equips proporcionen una càrrega d’impacte considerable sobre la base superior del paviment. Els models de deflectòmetre d’impacte presenten detalls de disseny diferents depenent del fabricant. Això incideix en la forma de l’impuls de la càrrega, que pot variar segons el model utilitzat.
Generalment el deflectòmetre d’impacte es basa en un remolc d’eix senzill que pot ser remolcat per una furgoneta. L’equip consta de:
El principi general de funcionament del deflectòmetre d’impacte es basa en la generació d’un impuls de càrrega o força al llarg del temps, sobre el ferm amb una magnitud i una duració semblant a l’efecte que té el pas d’una roda d’un eix. A Espanya, aquesta magnitud correspon a un valor de 130 kN, unes 13 tones.
La generació de l’impuls sobre el paviment s’obté a partir de l’impacte provocat per la caiguda lliure d’una massa sobre un sistema d’amortiment instal·lat sobre una placa de càrrega. La massa , el sistema d’amortiment i l’altura de la caiguda poden regular-se per tal d’obtenir la càrrega d’impacte desitjada sobre el ferm. Els sensors mesuren les deflexions verticals màximes del ferm sota el centre de la placa i a diferents distàncies del centre. Les dades obtingudes queden registrades a l’ordinador on són processades en temps real i són emmagatzemades en una base de dades. La majoria dels deflectòmetres d’impacte generen un impuls de càrrega amb un interval de temps entre l’origen i el màxim de la càrrega d’entre 5 i 30 milisegons, amb una duració total d’entre 20 i 60 milisegons (veure (2)). L’impuls de la càrrega generada pretén simular el pas d’un vehicle en moviment, tot i que no acaba de ser del tot representatiu. És per aquest motiu que s’han realitzat avenços considerables en el desenvolupament de nous equips: el deflectòmetre rodant i els deflectòmetre d’alta velocitat, basats en la utilització de sensors de raigs làser.
El deflectòmetre rodant és un equip instal·lat en un vehicle que mesura contínuament la deflexió màxima del ferm sota una càrrega en moviment. Actualment l’equip permet realitzar mesures o bé a una velocitat màxima de 10 km/h amb càrregues de fins a 220 kN, o bé a una velocitat màxima de 32 km/h amb càrregues de fins a 40 kN per roda. Pel que fa al deflectògraf d’alta velocitat, realitza mesures contínues de deflexió en el rang de 20 a 70 km/h. Ambdós equips pretenen substituir els deflectòmetres d’impacte al futur i aspiren a poder prendre les mesures a les velocitats normals del trànsit.
Tot i que a Espanya es pren com a referència la deflexió mesurada amb la biga Benkelman, amb l’objectiu d’aplicar assaigs més reals, les deflexions es mesuren amb el deflectòmetre d’impacte i el deflectògraf Lacroix perquè són equips que permeten prendre mesures en punts específics interpretant posteriorment els resultats en relació a quatre aplicacions estructurals:
El càlcul invers del mòdul de rigidesa es realitza fent ús de criteris enginyerils. Si hi ha moltes capes, o es tracta de capes molt primes, és difícil calcular amb precisió els mòduls de rigidesa.
Són els equips basats en l’anàlisi espectral d’ones superficials. Es tracta d’un mètode de prospecció geofísica basat en l’estudi de la propagació d’ones elàstiques a través del medi aplicant vibracions perpendiculars a la superfície dins d’una amplia gamma de freqüències. Dels equips que utilitzen aquesta tècnica actualment cal destacar l’Analitzador de Paviment Sísmic (Seismic Pavement Analyzer, SPA).
El desenvolupament dels equips d’auscultació comentats anteriorment representen en certa manera la història del desenvolupament de tècniques de càlcul en l’anàlisi estructural de ferms. Amb el temps s’han anat desenvolupat tècniques més sofisticades per resoldre el càlcul estructural: determinar les propietats de les capes i els materials del ferm través de la interpretació de les deflexions obtingudes durant el treball de camp.
Els problemes de càlcul dels ferms formen part d’un tema delicat, deficientment resolt encara a dia d’avui. La solució obtinguda és molt sensible respecte petits canvis de la deflexió mesurada. D’altra banda, el plantejament matemàtic no té una solució única, cosa que dificulta més el problema matemàtic, que passa a tenir múltiples solucions.
La formulació del problema del càlcul estructural de ferms consta bàsicament de quatre aspectes:
A continuació es descriuen les característiques generals de les diferents modelitzacions:
Existeixen dos enfocaments per a l’anàlisi de ferms: una metodologia de càlcul directe i una altra de càlcul invers.
2.5.1.1 Càlcul directe
A partir dels valors dels mòduls de Young, els espessors de les capes del ferm i utilitzant programes informàtics que determinen les tensions i les deformacions, es pot comprovar si el ferm està ben dimensionat sota les hipòtesis preses. D’aquesta manera es realitza un càlcul directe.
El càlcul directe determina l’estat tensional (desplaçaments, deformacions i tensions, és a dir, ), coneguts els espessors, els coeficients de Poisson de cada capa i el mòdul de Young ( ), proporcionant una solució única. Avui dia existeixen un gran número de programes informàtics que resolen les equacions diferencials que determinen l’estat tensional d’un ferm.
A continuació es presenten diferents models de resposta que fan un càlcul directe. Es defineix model de resposta com un algoritme computacional que proporciona la resposta d’una estructura sota l’acció d’una determinada càrrega en termes de tensions, deformacions i desplaçaments. Alguns dels diferents models de resposta desenvolupats són (veure (3)):
Semiespai de Boussinesq
El 1885 Boussinesq va solucionar les equacions de resposta d’un sòlid elàstic semi infinit. Les seves hipòtesis bàsiques foren:
Tenint en compte aquestes hipòtesis, Boussinesq establí una equació diferencial de quart ordre que va solucionar per dues situacions diferents. La primera corresponia a l’acció d’una càrrega puntual i perpendicular a la superfície. La segona quan l’acció era una càrrega circular. En aquest segon cas només trobà la resposta en la línia definida pel centre de la càrrega.
Les solucions de Boussinesq permeten trobar les tensions, les deformacions i els desplaçaments del semiespai de Boussinesq quan la càrrega és puntual i dels punts corresponents a la línia definida pel centre de la càrrega circular quan la càrrega és circular.
Sistemes de capes
Quan el domini estudiat està format per un conjunt de capes, com és el cas d’un ferm de carretera, no existeixen solucions analítiques com les equacions de Boussinesq. Les diferents propostes per tractar sistemes elàstics de capes es divideixen en tres categories diferents:
El pas del “mètode dels espessors equivalents” als “models analítics de capes” i finalment als “models d’elements finits” suposen un augment de la complexitat tant en la definició del model com en els paràmetres a introduir que només es pot justificar si la resposta del model cada vegada s’ajusta més a la resposta real.
A continuació es presenten alguns dels models de resposta existents i se’n fa una petita descripció:
Aquest treball pretén fer un càlcul directe reproduint les condicions de l’assaig del deflectòmetre d’impacte amb un nou model de resposta axisimètric i dinàmic basat en el mètode dels elements finits i les partícules.
2.5.1.2 Càlcul invers
Tal i com ja s’ha comentat, quan s’ha d’estimar la capacitat estructural d’un ferm existent, es mesura el desplaçament vertical del paviment (deflexió) sota una càrrega coneguda. Per tal de poder realitzar el càlcul posterior, cal conèixer els espessors de les capes que conformen el ferm, així com els valors de la deflexió en el punt d’aplicació de la càrrega i en diversos punts allunyats del punt d’impacte. En definitiva, cal caracteritzar la concavitat de deflexions. Les dades necessàries són (deflexions, coeficients de Poisson espessors ). Posteriorment, a partir del càlcul invers, els valors de la deflexió s’utilitzen per determinar els mòduls de Young de cada capa, el seu estat tensional i les deformacions ( ).
A diferència del càlcul directe, el càlcul invers no proporciona solucions exactes ni úniques. És necessari realitzar un procés iteratiu per ajustar la solució final als criteris de l’enginyeria de paviments. El càlcul invers es basa en el càlcul iteratiu de les deflexions superficials causades per l’impacte provocat pel deflectòmetre sobre l’estructura avaluada de forma que les deflexions mesurades concordin amb les deflexions calculades amb uns determinats valors dels mòduls de rigidesa, espessors de capa i coeficients de Poisson donats. L’objectiu és trobar el conjunt de mòduls que fan que les deflexions obtingudes per ordinador siguin el més semblants possible a les mesurades amb l’aparell.
El procediment és el següent. La Figura 2.9 mostra un sistema de tres capes en el qual es mesuren les deflexions amb quatre sensors. S’assumeix de forma arbitrària que la distribució de càrregues a través de les capes és la representada per la línia definida a trossos. Com que el sensor número 4 és fora de la zona tensional de la capa de la mescla bituminosa i de la capa de la base granular, les deflexions del sensor depenen només del mòdul de l’esplanada. D’aquesta manera, aplicant el programa del sistema per capes, es pot obtenir un mòdul raonable per l’esplanada que faci que les deflexions mesurades pel sensor 4 coincideixin amb les calculades. La deflexió que registra el sensor número 3 depèn només del mòdul de la base i l’esplanada. Com que el mòdul de l’esplanada ja és conegut, es pot determinar el mòdul de la base variant-ne el rang, fins que les deflexions calculades coincideixin amb la deflexions calculades pel sensor número 3. Aplicant aquest mateix sistema es pot determinar el mòdul de la capa bituminosa.
Naturalment, l’explicació realitzada en el paràgraf anterior sobre l’afectació dels mòduls de les capes sobre les deflexions superficials és una simplificació. En realitat, la deflexió mesurada per qualsevol dels sensors depèn de tots els mòduls. Alguns mòduls tenen més influència i d’altres no tanta, però tots intervenen en el fenomen. De tota manera, per sistemes de tres capes sempre s’aplica aquest principi general: les deflexions dels sensors més allunyats del punt d’aplicació de la càrrega s’utilitzen per ajustar els mòduls de la capa inferior, els sensors de distàncies mitjanes s’utilitzen per ajustar els mòduls de la base i els sensors més propers per ajustar el mòdul de la capa superior.
A partir de les dades de l’espessor de cada capa, els diferents coeficients de Poisson i dels diferents mòduls de rigidesa inicials, es calcula una primera concavitat de deflexions. El perfil obtingut es compara amb els resultats mesurats experimentalment (un dels criteris de comparació pot ser per exemple el criteri dels mínims quadrats). La comparació permet adoptar nous valors més aproximats del mòdul de rigidesa, es calcular una nova concavitat de deflexions i es compara de nou amb els resultats experimentals. Es realitzen les iteracions necessàries fins que la diferència entre els perfils de la deflexió mesurada i la deflexió calculada està per sota d’un cert llindar o bé les successives iteracions no suposen millores significatives de la solució.
Els programes de càlcul invers no serveixen per obtenir mòduls de les capes de qualsevol tipus de ferm. S’escapen del seu àmbit d’aplicació les capes molt primes, les capes amb rigideses molt diferents entre elles i les capes de rigideses molt semblants. Si s’introdueixen ferms amb algunes d’aquestes característiques, es poden obtenir resultats incoherents.
Dos exemples concrets de programes de càlcul emprats són els programes DYN i ELMOD.
El programa DYN calcula els mòduls d’elasticitat. Permet fer els càlculs de forma directa i de forma inversa. El mode directe consisteix a obtenir una concavitat de deflexions a partir dels mòduls d’elasticitat introduïts per l’usuari, mentre que el mode invers calcula els mòduls d’elasticitat de les diferents capes d’un ferm a partir de l’anàlisi de la concavitat de deflexions obtinguda amb el deflectòmetre d’impacte.
El programa ELMOD calcula els mòduls d’elasticitat de les diferents capes del ferm a partir de l’anàlisi de la concavitat de deflexions obtinguda amb el deflectòmetre d’impacte. Per fer-ho utilitza el model matemàtic plantejat inicialment per Westergaard el 1926 i desenvolupat posteriorment per Burmister el 1943, basat en el model dels espessors equivalents.
A part d’aquests dos programes existeixen altres programes per a la realització d’aquest càlcul. Una representació bàsica de les etapes de funcionament d’un programa de càlcul es visualitza a la Figura 2.10.
També existeix la possibilitat de realitzar el càlcul invers iteratiu manualment i per interpolació.
La càrrega d’aplicació pot ser modelada com una càrrega estàtica, mòbil, vibratòria o d’impuls. La majoria d’algoritmes de càlcul invers utilitzen el model de càrrega estàtica perquè modelitzar càrregues dinàmiques o mòbils és molt més complex, requerint un major esforç de formulació i de càlcul.
La majoria d’algoritmes utilitzats en el càlcul invers assumeixen que els materials del ferm tenen un comportament elàstic lineal i són modelats sota una càrrega estàtica. És una simplificació perquè en realitat la majoria dels materials que conformen els ferms són de tipus granular i per tant no tenen una resposta lineal sota una càrrega de tipus dinàmic.
Conèixer els models de resposta dels materials que constitueixen el ferm és bàsic a l’hora de determinar les deflexions sota una càrrega d’assaig. La resposta d’un material es caracteritza segons la seva relació tensió–deformació. Els materials es poden classificar en quatre categories diferents segons la Figura 2.11.
Figura 2.11 Models tensionals del comportament de paviments flexibles. (1) Lineal estàtic (2) Estàtic no lineal (3) Lineal dinàmic (4) No lineal dinàmic.
L’anàlisi lineal elàstic és el model més àmpliament utilitzat en la història de la interpretació del comportament dels ferms flexibles. En aquest treball, els materials també s’ha considerat que tenen un comportament elàstic lineal.
Tal i com s’ha comentat en el capítol (2.5.1 - Models de càlcul directe i invers), fins a dia d’avui s’han utilitzant diferents metodologies per a l’anàlisi i l’estudi de ferms. Aquest treball proposa la utilització del Mètode dels Elements Finits i les Partícules, conegut en anglès com Particle Finite Element Method (PFEM) per a la determinació dels esforços i les deformacions originades pel deflectòmetre d’impacte (FWD) tenint en compte la realitat dinàmica del fenomen. En aquest capítol es fa una breu introducció al Mètode dels Elements Finits i les Partícules (PFEM).
El Mètode dels Elements Finits i la Partícula (PFEM) pren com a base la teoria del Mètode dels Elements Finits (FEM) i la teoria de la mecànica dels medis continus. Aquest apartat conté un repàs dels punts més importants de la mecànica dels medis continus necessaris per la comprensió del PFEM. Es pot trobar una teoria estesa sobre la mecànica dels medis continus a (4) i una introducció al PFEM a (5).
La configuració d’un cos en un instant de temps es defineix com el lloc geomètric de les posicions que ocupen a l’espai euclidià les partícules del medi continu. Existeix un cert instant , que se l’anomena instant de referència. En aquest instant de temps es parla de la configuració de referència o configuració inicial .
La notació indica les coordenades de la partícula en la configuració inicial, anomenades coordenades materials o lagrangianes. L’evolució de la posició espacial d’una partícula segons el temps es defineix com:
|
(3.1) |
on indica les coordenades de la partícula a l’instant , anomenades coordenades espacials o eulerianes. Per , s’obté la configuració de referència .
El vector desplaçament d’un punt material s’obté a partir de la diferència entre la posició actual i la posició original (veure la Figura 3.1):
|
(3.2) |
A partir de les derivades materials respecte del temps de l’equació (3.2) s’obtenen la descripció material de la velocitat i l’acceleració dels punts:
|
(3.3) |
|
(3.4) |
La deformació es refereix a l’estudi dels moviments relatius de les partícules. El tensor gradient de deformació és aquell que donat un element diferencial en la configuració inicial li fa correspondre el seu en la configuració :
|
(3.5) |
L’equació (3.5) defineix el tensor gradient de deformació :
|
(3.6) |
D’una banda, per assegurar la continuïtat del medi continu durant la deformació, el tensor no pot ser singular (cosa que assegura l’existència de la seva inversa). De l’altra, per garantir que no hi ha penetració, el jacobià de ha de ser més gran que zero. En definitiva, s’ha de complir que .
El tensor admet una descomposició polar. És a dir, existeixen un tensor ortogonal i dos tensors simètrics i tals que:
|
(3.7) |
El tensor gradient de deformació s’utilitza per definir nous tensors que caracteritzen la deformació de maneres diferents, sobretot utilitzats en l’anàlisi de la mecànica dels medis continus no lineals. Alguns exemples es presenten a continuació.
El tensor C de Cauchy-Green per la dreta, en la configuració inicial, es defineix com:
|
(3.8) |
El tensor de deformació E de Green-Lagrange es defineix com:
|
(3.9) |
El tensor d’Almansi es defineix com:
|
(3.10) |
On el tensor b s’anomena tensor de Cauchy-Green per l’esquerra i es defineix com:
|
(3.11) |
El tensor d’Almansi i el tensor de Green-Lagrange es relacionen segons la següent expressió:
|
(3.12) |
El tensor de tensions de Cauchy, representat per , és el tensor de tensions més conegut. Donada una direcció normal a la superfície, el tensor de tensions de Cauchy proporciona el vector de traccions corresponent a aquell punt de la superfície. La relació, en notació científica, és la següent:
|
(3.13) |
A partir del principi de balanç del moment angular es pot demostrar que el tensor de tensions de Cauchy és un tensor simètric:
|
(3.14) |
A partir del tensor de tensions de Cauchy es defineix el segon tensor de tensions de Piola-Kirchhoff S:
|
(3.15) |
On és el jacobià de F. S és simètric i referit a la configuració de referència. Té un paper important en la teoria de les lleis constitutives.
Sovint també s’utilitza el tensor de tensions de Kirchhoff . Es defineix com l’operació endavant del segon tensor de tensions de Piola-Kirchhoff S a la configuració actual:
|
(3.16) |
El principi de la conservació de la massa estableix que la massa d’un medi continu és constant. El balanç de la massa d’un cos és:
|
(3.17) |
On és la densitat durant la configuració inicial i és la densitat a la situació actual. La forma local material del principi de la conservació de la massa s’escriu:
|
(3.18) |
De l’equació (3.18) es dedueix que:
|
(3.19)
|
L’equació de balanç del principi de la quantitat de moviment, en la seva forma local, i en coordenades espacials, s’escriu:
|
(3.20) |
On és el tensor de tensions de Cauchy, són les forces màssiques per unitat de volum i són les forces de l’acceleració per unitat de volum. Prenent s’obté l’equació d’equilibri utilitzada per fer anàlisis estàtics.
La forma local de l’equació de balanç del principi del moment angular, en coordenades espacials, adopta la següent forma:
|
(3.21) |
Els mètodes numèrics es serveixen dels principis variacionals per resoldre els sistemes d’equacions diferencials en derivades parcials. És per aquest motiu que s’utilitza la forma feble de les equacions diferencials que governen el problema físic.
En el present treball no es considera el problema tèrmic.
Matemàticament, el comportament d’un material es descriu a partir del seu model constitutiu. Amb els models constitutius adequats es poden representar el comportament de fluids, metalls, formigó, etc. L’equació constitutiva proporciona la tensió en funció de la deformació històrica del material. El model més general de l’elasticitat lineal de grans deformacions és el model de Kirchhoff:
|
(3.22) |
On és un tensor de quart ordre de mòdul elàstic, constant si es tracta d’un material de Kirchhoff. Pel cas d’un material isòtrop, el tensor també ho ha de ser, i adopta la següent expressió:
|
(3.23) |
On i són conegudes com les constants de Lamé.
Si es substitueix l’equació (3.23) a l’equació (3.22), la relació entre la tensió i la deformació es pot reescriure com:
|
(3.24) |
Les constants de Lamé també es poden expressar en funció de dues constants que tenen més significat físic: el coeficient de Poisson i el mòdul de Young (mòdul de deformació longitudinal):
|
(3.25) |
Els materials que segueixen el model de Kirchhoff es caracteritzen per l’existència d’un potencial del qual es deriva la tensió.
Un cop definit el problema a resoldre, la geometria del problema, les equacions constitutives i certes condicions de contorn, comporten la no linealitat del problema. És per aquest motiu que caldrà linealitzar les equacions del problema. Sigui la següent funció de variable vectorial:
|
(3.26) |
A partir de la sèrie de Taylor s’obté que:
|
(3.27) |
On
|
(3.28) |
I la derivada direccional es defineix com:
|
(3.29) |
El domini es subdivideix en elements, de 1 a . Si el domini de cada element s’escriu com , el domini total és la unió de tots els seus subdominis:
|
(3.30) |
Cada element té un cert número de nodes . Cada node té unes coordenades espacials en la configuració actual.
La interpolació de qualsevol variable s’escriu gràcies als valors nodals i les funcions de forma. La manera estàndard d’expressar-ho és segons (1) i (3):
|
(3.31) |
On són les funcions d’interpolació que compleixen:
|
(3.32) |
Sent la delta de Kronecker.
El FEM i el PFEM utilitzen el concepte de l’isoparametria per definir la geometria dels elements (veure (6)). Això vol dir que si es coneixen les coordenades de n punts qualssevol de l’element, es pot calcular la coordenada de qualsevol punt del mateix element, interpolant els valors de les coordenades conegudes. Aquesta interpolació es pot escriure de la forma següent:
|
(3.33) |
Aquesta formulació és útil perquè permet conèixer la relació existent entre les coordenades cartesianes i les coordenades naturals de les funcions de forma . Per veure un exemple de la utilitat de la utilització de l’isoparametria s’exposa el cas del càlcul de les deformacions. Les deformacions s’obtenen com:
|
(3.34) |
On tal i com indica (3.34), cal calcular la derivada de les funcions de forma respecte de les coordenades cartesianes. Es podrà determinar fàcilment gràcies a la interpolació isoparamètrica, expressada a l’equació (3.33):
|
(3.35) |
En el Mètode dels Elements Finits i les Partícules, la descripció del continu es realitza a partir d’un núvol de partícules (veure Figura 3.2). La filosofia del mètode es basa amb el fet que les partícules contenen tota la informació (desplaçaments, velocitats, acceleracions, deformacions, tensions, propietats del material, variables internes, etc), perquè s’utilitza per tractar problemes que tenen una morfologia molt variable, com per exemple problemes d’interacció entre fluids i estructures. D’aquesta manera, amb el conjunt de les dades associades a les partícules, és possible refer la situació inicial.
Les partícules formen part dels nodes d’una malla d’elements finits a partir de la qual es discretitza el medi continu. Cada vegada que es regenera la malla per realitzar la següent iteració, la informació de cada element s’obté a partir de les dades de les partícules que el defineixen.
Tot i que la majoria de vegades succeeix que les partícules coincideixen amb els nodes de la malla, no sempre és així. Hi ha situacions en què és necessari introduir més nodes a la malla o, contràriament, eliminar-ne. Per dotar amb la informació necessària els nous nodes, s’interpolen els valors de les partícules del voltant.
Per al càlcul, cal transferir la informació dels nodes als elements. Aquest és un pas crucial del qual depèn l’èxit de la simulació.
Les equacions necessàries per resoldre el problema amb la metodologia del PFEM s’han descrit anteriorment. S’obtenen de les lleis del balanç i s’expressen a partir d’equacions diferencials en derivades parcials (EDP’s).
Les equacions que cal utilitzar són les següents (expressades a partir de la descripció Lagrangiana del continu en la configuració actual ):
Equació de la conservació de la massa:
|
(3.36) |
Equació de conservació de la quantitat de moviment:
|
(3.37) |
Equació de conservació del moment angular:
|
(3.38) |
Equació constitutiva:
|
(3.39) |
On és la variable que caracteritza el dany, i és la part lineal del tensor de deformacions de Green-Lagrange. Notar que el PFEM admet la utilització de qualsevol llei constitutiva.
La forma integral de l’equilibri es representa a partir del principi dels treballs virtuals. Si es substitueix la interpolació de l’element finit al principi dels treball virtuals s’obté:
|
(3.40) |
Per solucionar l’equació (3.40) es necessita conèixer unes condicions inicials ( ) així com unes forces externes aplicades al domini físic.
En una anàlisi dinàmica utilitzant elements finits, la discretització del domini correspon a l'instant de temps . L’espai es discretitza segons els elements finits, i el temps s’expressa com la suma de petits passos de temps. La suma de tots els petits elements i de tots els petits passos de temps, proporciona la solució del medi continu al llarg del temps. Les característiques específiques del PFEM estan involucrades amb la manera de calcular les variables dels elements finits entre dos instants de temps diferents.
Durant el pas del temps, primerament cal actualitzar els valors de les variables de la configuració inicial a la nova configuració de referència. Es fa a partir de les equacions incrementals del moviment, presentats al següent apartat.
L’objectiu és resoldre l’equació (3.40) en el temps. A mesura que el temps canvia, la posició del domini estudiat també va canviant. La funció definida segons l’equació (3.1) descriu l’evolució de les partícules del cos.
Amb els elements finits, l’anàlisi dinàmica es divideix en passos de temps . La configuració actual del cos a l’instant , es pren com la configuració de referència per al temps , és a dir:
|
(3.41) |
Les variables físiques i mecàniques canvien cada vegada que la configuració de referència s'actualitza. L'actualització de les variables s'obté a partir d'una forma incremental:
|
(3.42) |
|
(3.43) |
On és el segon tensor de tensions de Piola-Kirchhoff i és el tensor de tensions de Cauchy i el subíndex indica el valor que la variable té a la partícula .
Els desplaçaments, les velocitats i les acceleracions són variables que s'expressen directament als nodes, i s'actualitzen just després d'haver-se calculat els nous desplaçaments. Si es tracta de partícules que no coincideixen amb nodes, es fa una interpolació.
Hi ha altres variables que representen característiques espacials, com per exemple variables constitutives, mesures de la tensió, etc. Cadascuna d'aquestes variables es calcula associada a cada element, concretament a partir dels seus punts d'integració, i un cop s'ha acabat la iteració, la informació es traspassa de nou a les partícules. Això provoca una pèrdua d'informació: les variables associades als elements són discontínues d'un element al del costat. Això vol dir que cada node té valors diferents segons quin sigui el seu element de referència. Les tensions en són un bon exemple.
Perquè cada node tingui associat un valor de la tensió, es fa una interpolació amb els valors de les tensions dels elements que comparteixen el node en qüestió. Aquest procés introdueix una suavització de la variable tractada. Si més endavant, a partir dels valors de les tensions associats a les variables es vol recuperar la situació inicial, el resultat no coincideix. Aquesta suavització de la variable, posa en perill l'equilibri del sistema. En funció de l'algoritme implementat, l'efecte de la suavització és major o menor. Aquest és el motiu pel qual el traspàs de la informació dels nodes als elements i de nou als nodes és un punt delicat.
3.2.4.1 Assignació del material: dels elements a les partícules
La informació referent a les característiques del material també és informació associada als elements de la malla que cal traspassar als nodes. Cal diferenciar dos casos.
El primer cas correspon a un domini homogeni. Un cop creada la malla, a cada element se li associa el material corresponent. A continuació es passa la informació a les partícules. Totes les partícules tindran exactament les mateixes propietats.
El segon cas correspon a un domini heterogeni, que estigui format per més d'un material. Cada material tindrà les seves propietats. Feta la malla, s'associa a cada element el material que corresponent. Si l'heterogeneïtat no és causada per discontinuïtats en el material, hi haurà una regió de transició entre un material i el del costat. Aquesta transició es pot reproduir a partir d'un tractament especial de les partícules que comparteixen elements amb materials diferents. Hi ha dues opcions diferents:
3.2.4.2 Assignació del material: de les partícules als elements.
Malgrat que la manera habitual de procedir és associar el material als elements de la malla i posteriorment traspassar les dades a les partícules, tal i com s'ha explicat a l'apartat anterior, hi ha una altra manera d'assignar el material que permet estendre el mètode a d'altres tipus de problemes com ara les interaccions entre sòlids i fluids. Es tracta que les partícules defineixin el material del domini.
Es parteix d'un núvol de partícules. Un cop s'ha construït la malla, s'han de dotar els elements de les seves propietats, informació que s'extreu de les partícules. L'assignació del material als elements es pot fer seguint qualsevol de les dues maneres següents:
Es poden escollir diferents algoritmes per solucionar les equacions no lineals associades als elements finits. En general, els mètodes emprats es diferencien entre mètodes explícits i mètodes implícits. Cadascun té els seus avantatges i els seus inconvenients.
3.2.5.1 Mètodes explícits
Amb els mètodes explícits no és necessari solucionar un sistema no lineal d'equacions a cada pas de temps. Són fàcils d'implementar perquè l'instant depèn només de variables ja conegudes a l'instant . El principal escull és que els mètodes explícits són condicionalment estables: si el pas de temps supera un cert llindar, la solució es desestabilitza i divergeix. El llindar ve governat pel criteri de Courant. El mètode explícit més utilitzat és el mètode de les diferències centrades. Les velocitats i les acceleracions utilitzant aquest algoritme, són:
|
(3.44) |
|
(3.45) |
On , i són els valors de la variable als instants de temps , i respectivament.
Si es substitueixen els valors de i a l’equació (3.40) i a més a més, s’hi inclou un terme d’amortiment, ,la discretització de les equacions del moviment a l’instant de temps serà:
|
(3.46) |
L’equació (3.46) es pot reescriure com segueix:
|
(3.47) |
on les matrius i són constants.
3.2.5.2 Mètodes implícits
Els mètodes implícits han de solucionar sistemes d'equacions no lineals cada instant de temps. Tenen un cost computacional molt més elevat que els mètodes explícits. Les derivades temporals de depenen de quantitats que també depenen de i de valors no coneguts a l’instant de temps . El gran avantatge dels mètodes implícits és que poden ser incondicionalment estables.
L’equació a resoldre és la següent:
|
(3.48) |
On és el vector residual. Les actualitzacions de les velocitats i les acceleracions, utilitzant la formulació clàssica del mètode de Newmark, són:
|
(3.49) |
|
(3.50) |
La resolució del problema es fa a utilitzant el mètode de Newton-Raphson. A partir del teorema de Taylor es linealitza el conjunt d’equacions no lineals que representa l’equació (3.48):
|
(3.51) |
on indica el número d’iteracions realitzades. És a dir, és el vector de desplaçaments a la iteració al pas de temps . L’equació linealitzada (3.51) es pot reescriure com:
|
(3.52) |
on l’increment del vector desplaçament a cada iteració es calcula com:
|
(3.53) |
i la matriu es calcula com:
|
(3.54) |
El mètode de Newmark té característiques i ordres diferents segons els valors que es prenguin dels paràmetres i . A l’hora d’escollir-los cal tenir en compte els casos següents:
Pel que fa l’estabilitat, cal tenir en compte que:
En el PFEM el domini queda definit amb un núvol de partícules, a diferència del MEF, que queda definit amb un conjunt d’elements. La metodologia emprada pel procés de mallatge és la Delaunay Tessellation, que és un procediment útil per dividir un domini continu en subdominis (els elements).
Cada vegada que es calcula un pas de temps, s’actualitzen les variables de cada partícula. Les partícules hauran canviat la seva posició relativa a l’espai. De nou s’utilitzarà la Delaunay Tessellation per crear una nova malla per poder calcular el següent pas de temps.
La Delaunay Tessellation, en el cas de dues dimensions, s’anomena Delaunay Triangulation. Es parla d’una circumferència buida si la circumferència circumscrita d’un triangle de la malla no conté cap vèrtex de cap altre triangle. La condició de Delaunay requereix que una xarxa de triangles és una triangulació de Delaunay si totes les circumferències circumscrites de tots els triangles són buides (veure Figura 3.5).
Aquest mateix concepte es pot estendre a espais de tres dimensions, substituint el concepte de circumferència circumscrita pel d’una esfera circumscrita a un tetràedre.
La condició de Delaunay té les següents dues propietats:
Una de les principals dificultats a l’hora de fer el mallatge del núvol de punts és la identificació correcta de la frontera del domini. El concepte Alpha Shape permet abordar aquesta dificultat. El paràmetre α representa el radi del cercle (2 dimensions) o l’esfera (3 dimensions) segons cada cas.
L’α-shape d’un conjunt de partícules és un politop que no té perquè ser ni convex ni connectat. El paràmetre α pren valors des de fins a 0. Per un valor de , l’ α-shape correspon a la forma convexa, mentre que per un valor de , l’ α-shape correspon només al conjunt de partícules. A mesura que el valor del paràmetre disminueix, l’α-shape va generant cavitats gradualment. Aquestes cavitats poden ser interiors o exteriors (veure Figura 3.6).
El concepte de l’α-shape es pot utilitzar juntament amb la Delaunay Tessellation. Primerament s’utilitza la tècnica de l’α-shape per obtenir les partícules que defineixen la frontera del domini (veure Figura 3.7). A continuació, s’aplica la Delaunay Tessellation dins dels politops.
Figura 3.7 Reconeixement de la frontera del domini d’un núvol de partícules emprant el concepte α-shape.
El concepte α-shape és útil per trobar la frontera d’un núvol de partícules uniformement distribuïdes a l’espai, però quan les partícules no estan uniformement distribuïdes, aquest sistema no funciona. Aquest problema es resol amb la utilització del concepte non-uniform α-shape. Utilitzant aquesta metodologia, el paràmetre s’adapta a les circumstàncies de cada malla. Això és molt útil en el PFEM, en què a cada pas de temps es defineix una nova malla de característiques diferents de la malla anterior.
S’associa a cada partícula un valor diferent del paràmetre α. Donada una partícula , el seu paràmetre es defineix com:
|
(3.55) |
On és el número de partícules veïnes i són les posicions espacials de les partícules.
Cada valor es compara amb el radi Delaunay de la circumferència o de l’esfera que inclou la partícula. Això proporciona un criteri per determinar si s’accepta o es descarta l’element de la Delaunay Tessellation. Concretament, si el radi de la circumferència o esfera és més petit que el paràmetre associat a l’element, s’accepta l’element. En canvi, si és més gran, es descarta (veure Figura 3.8).
El PFEM permet modelar problemes en què interaccionen cossos diversos. La primera dificultat a superar és detectar el contacte entre dos cossos diferents. La identificació del contacte es realitza a partir del concepte α-shape. Cada partícula està caracteritzada amb una etiqueta que l’identifica amb un cos del problema. El mètode α-shape no distingeix els diferents cossos o subdominis i per tant, es fa un mallatge sense tenir-ho en compte. Quan les partícules de dos cossos s’aproximen, els α-shapes ajunten aquests dos cossos o subdominis per crear un nou domini més gran. La frontera detectada contindrà partícules dels diferents cossos. Entre els dos subdominis que entren en contacte i xoquen, es crea una interfase d’elements anomenats elements de contacte (veure Figura 3.9).
El problema amb aquesta metodologia és que quan dos elements estan en contacte, es crea una malla d’interfase. Aquesta desavantatge es soluciona estenent l’estratègia de la detecció de la frontera a un nou esquema de mallatge.
3.3.3.1 Contracció de les fronteres
Per tal d’obtenir el contacte geomètric real, es pot realitzar una contracció de les fronteres abans de realitzar el mallatge de fora dels subdominis. Una compensació amb la distància adequada permet assegurar la posició de contacte real sense haver d’introduir cap capa d’elements de contacte que desvirtuï la geometria real.
Els elements de contacte existeixen i ocupen un espai a la geometria contreta, però no pas a la real. Tal i com es pot veure a la figura següent, l’algoritme és el següent: (a) primer es disposa de la geometria inicial que (b) es discretitza, (c) s’identifiquen les partícules que defineixen les fronteres dels dominis, (d) es defineixen les normals definides a les partícules dels contorns, (e) es contrau la geometria i finalment (f) es defineix la malla de l’interfase de contacte.
Siguin dos o més cossos que s’aproximen l’un a l’altre i que finalment acaben contactant a través d’alguna zona de les fronteres dels seus dominis . La Figura 3.11 mostra que dos punts i , cadascun pertanyent a un cos diferent, poden ocupar la mateixa posició espacial a la configuració actual . Cal formular unes condicions que descriguin el contacte corresponent a la configuració actual adequadament.
Per determinar si existeix el contacte són necessaris dos passos: primerament una cerca global del contacte i a continuació un establiment de les relacions d’interacció. Les relacions d’interacció es caracteritzen per un contacte normal i un contacte tangencial. Les aproximacions clàssiques al fenomen del contacte admeten dues opcions: la condició d’impenetrabilitat o bé l’acceptació d’una petita penetració.
La teoria del contacte parteix de dos cossos elàstics , cadascun ocupant el domini , . La superfície fronterera del domini del cos està dividida en tres parts: , que correspon a l’àrea de forces de superfície prescrites; que correspon a l’àrea en què els moviments estan prescrits; i finalment que correspon a l’àrea de contacte entre els dos cossos.
3.4.1.1 Contacte Normal
A partir de la Figura 3.12 es pot definir la condició d’impenetrabilitat, que es basa en la direcció normal:
|
(3.56) |
On són les coordenades de la configuració actual dels cossos. La normal s’associa al cos . Per trobar el punt on s’ha de calcular la normal, s’utilitza el criteri de la mínima distància. Aquest criteri assumeix que la frontera de contacte descriu, almenys localment, una regió convexa. Per tant, cada punt de es pot relacionar amb un punt de .
Aquesta correspondència es fa a partir de la distància mínima entre dos cossos, que es pot definir com:
|
(3.57) |
El paràmetre és la parametrització de la frontera . El vector es defineix al punt , que és el de mínima distància. Els vectors i són tangents a la superfície en el punt . La condició significa que el punt és la projecció ortogonal del punt a la superfície en la configuració actual (veure Figura 3.13). El vector es defineix com:
|
(3.58) |
La restricció d’impenetrabilitat s’escriu com:
|
(3.59) |
Mentre que la funció de penetració és:
|
(3.60) | |
3.4.1.2 Contacte tangencial
Per caracteritzar la component tangencial del contacte, hi ha dos casos diferents. El primer cas, conegut com a stick case, no permet el moviment tangencial d’un punt que està en contacte. El segon cas, conegut com a sliding case, considera el moviment tangencial del punt que està en contacte.
3.4.1.2.1 Condició stick
La condició stick significa que el punt no es pot moure tangencialment, com si estigués enganxat. Matemàticament, la condició stick es pot formular així:
|
(3.61) |
On denota el desplaçament relatiu en la direcció tangencial. S’imposa que sigui zero. En el cas de la condició stick, tant les condicions com es poden imposar d’una manera molt més senzilla:
|
(3.62) |
3.4.1.2.2 Condició slip
Quan les superfícies dels dos cossos descriuen una deformació relativa, el canvi de punt en relació a la seva projecció defineix un lliscament tangencial. Això vol dir que el punt solució que s’ha obtingut a partir del criteri de la mínima distància es mourà sobre la superfície.
En general, el camí que segueix un punt sobre la superfície de referència no es coneix a priori. De fet, el camí seguit fins i tot pot definir una línia que es creui a si mateixa. L’única variable coneguda és el vector de la velocitat relativa. La integració de la velocitat relativa al llarg del temps proporcionarà el camí seguit per la partícula sobre la superfície de referència. Es parteix de:
|
(3.63) |
i la longitud del camí seguit es calcula com:
|
(3.64) |
On és el temps, utilitzat per parametritzar el camí seguit per la partícula . A més a més, s’ha utilitzat la següent igualtat:
3.4.1.3 Adaptació del contacte al PFEM
La restricció d’impenetrabilitat i la funció de penetració definides per l’equació (3.59) i l’equació (3.60) respectivament cal adaptar-les al PFEM. En el PFEM, el contacte s’activa abans que les superfícies dels cossos i entrin en contacte. Per tant, cal modificar la restricció i la funció degudament.
Es defineix un gap o distància predefinida que determinarà la distància a partir de la qual ja es considerarà el contacte entre els dos cossos. Aquesta distància serà funció de les alpha-shapes dels elements finits associats a la interfase de contacte.
La desigualtat que imposa la restricció d’impenetrabilitat adaptada al PFEM adopta la següent expressió:
|
(3.65) |
Mentre que la funció de penetració queda:
|
(3.66) |
La consideració més general és considerar la no penetrabilitat del contacte normal. Altres possibilitats consisteixen a introduir les equacions constitutives per descriure el tractament de les superfícies en contacte.
El fet d’imposar el contacte normal com a única restricció bàsicament requereix un bon compliment de les restriccions geomètriques. En aquest cas no és necessari especificar les relacions constitutives a la interfase de contacte. La pressió del contacte s’obté de la reacció a la superfície del contacte, que es dóna quan . Aleshores, el vector de la tensió s’expressa com:
|
(3.67) |
On és la component normal del vector de la tensió. La tensió tangencial és nul·la si no es considera la fricció. En absència de forces d’adhesió, la component normal ha de ser de compressió: . Els punts anteriors defineixen les condicions de Kuhn Tucker per al contacte:
|
(3.68) |
Inicialment, per cada cos, l’equació de balanç de cadascun dels cossos en contacte amb serà:
|
(3.69) |
On i són valors prescrits. Quan els dos cossos entren en contacte, les condicions de contacte cinemàtiques passen a ser les condicions de Khun Tucker (veure l’equació (3.68)).
La forma dèbil de les equacions proporciona una desigualtat pel fet que les condicions de Khun Tucker s’expressen d’aquesta mateixa manera. Per al cas general, la forma dèbil és:
|
(3.70) |
La deformació es satisfà per tot parell de funcions on :
|
(3.71) |
On és el conjunt de les funcions de test. A causa de la desigualtat, de l’equació (3.61) es tracta d’un problema no lineal malgrat per al cas de l’elasticitat lineal.
Existeixen diferents possibilitats a l’hora de d’incorporar les restriccions del contacte a la formulació variacional del contacte, amb o sense fricció. Els diferents mètodes compleixen les diferents equacions de restricció en la direcció normal de la interfase de contacte. Pel que fa a la part tangencial, s’utilitzen equacions constitutives quan es dóna el cas de moviment slip-stick.
La representació més simple assumeix que el contacte a la interfase és conegut. Aquesta assumpció permet solucionar la desigualtat (3.70). Quan el contacte de la interfase és conegut, la forma dèbil es pot reescriure com una igualtat:
|
(3.72) |
representa la contribució del contacte associat al conjunt de restriccions actives, és la funció de test (o de desplaçaments virtuals) i val zero a la frontera , on les deformacions són prescrites. A més, tal i com ja s’ha dit, s’assumeix que el contacte és actiu a la superfície .
Existeixen diferents propostes per a la formulació del terme , tot i que les més emprades són el mètode dels multiplicadors de Lagrange i el Penalty Method. Per al PFEM, s’ha desenvolupat una nova formulació que utilitza la malla creada durant la detecció del contacte entre els dos cossos i s’ha batejat com Continuum Constraint Method. Es basa en el potencial d’un domini continu fictici que treballa entre els dos cossos que han entrat en contacte. Quan la restricció en és activa, el terme del contacte de l’equació (3.72) es pot calcular com:
|
(3.73) |
On el tensor es calcula com , sent la normal de la superfície de contacte en el punt situat a la mínima distància i el tensor es calcula com . La integració es realitza sobre el subdomini ocupat per la interfase de contacte entre els dos cossos en la configuració actual: . Com que el tensor de tensions de Cauchy es pot escriure com:
|
(3.74) |
El terme del contacte de l’equació (3.73) es pot reescriure com:
|
(3.75) |
I representa el treball virtual intern per un domini continu.
La detecció del contacte és un problema complex, especialment quan hi intervenen més de dos cossos. També els problemes de contacte estàtics de grans deformacions presenten dificultats per detectar-lo, perquè l’àrea de contacte pot canviar ràpidament d’un pas al següent a causa d’un increment de la càrrega.
Tradicionalment, la cerca del contacte es realitza amb dues fases. Primerament es realitza una cerca global d’objectes (subdominis) que possiblement poden entrar en contacte. En segon lloc, la determinació de parells d’objectes que interseccionen i per tant estan en contacte.
Aquestes fases corresponents a la cerca espacial, que requereixen algoritmes complicats, queden molt simplificades amb la utilització del PFEM. El contacte es detecta quan els subdominis són tan propers que permeten la generació dels elements de contacte entre els subdominis que interaccionen. La malla d’interfase s’anticipa al contacte.
3.4.4.1 Detecció del contacte i activació
Els elements de contacte apareixen abans que es produeixi el contacte real entre els subdominis. El que fan és anticipar la interacció entre els subdominis i definir un possible contacte. La detecció dels elements actius en el contacte físic es realitza després. Per cada element de contacte es segueix el següent algoritme:
El conjunt dels diferents elements de contacte defineixen l’àrea de la superfície en contacte. La distància de contacte es defineix a partir de la mida dels elements i es determina quan es genera la primera capa d’elements de contacte actius. El criteri per determinar comença amb la determinació del primer element de contacte actiu. A partir dels paràmetres α-shapes no uniformes associats a aquest element es defineix:
|
(3.76) |
On és la distància normal associada al primer element actiu, el número de nodes de l’element de contacte, i el paràmetre alpha-shape associat a cada node. L’activació del contacte queda definida per:
|
(3.77) |
El paràmetre per a la contracció es defineix com segueix:
|
(3.78) |
La distància de contacte és constant mentre el conjunt d’elements actius no canvia.
3.4.4.2 Compliment de les restriccions del contacte
En el PFEM s’utilitzen elements triangulars i tetràedres pel domini del contacte. Això permet definir un criteri senzill per activar o desactivar els elements de contacte. L’element de contacte es mantindrà actiu mentre la tensió mitjana dels punts d’integració sigui de compressió. Això es veu a la Figura 3.15.
La contribució de tots els elements actius proporcionen la força global de compressió del contacte.
Típicament, l’enginyeria de ferms s’ha ocupat d’estudiar les tensions i les deformacions produïdes per càrregues estàtiques. Es consideren càrregues estàtiques aquelles càrregues que varien la seva magnitud des de zero fins als valors definitius tan lentament que les acceleracions que reben els elements de l’estructura són menyspreables. Un exemple molt senzill d’aquest tipus de càrregues són les que suporten els pilars d’un edifici de vivendes, que tarden a rebre el total de càrregues gravitacionals aproximadament dos anys, que és el temps que generalment es tarda des de la construcció de les columnes fins a l’habilitació de l’edifici.
Quan una càrrega s’aplica amb un període relativament curt de temps rep el nom de càrrega dinàmica. Les càrregues dinàmiques es distingeixen de les càrregues estàtiques perquè originen modificacions tant en la magnitud de les tensions com en les deformacions, la forma i el límit de ruptura dels materials. La deformació de ruptura dels materials sol·licitats dinàmicament es redueix considerablement. En canvi, el límit de fluència i la tensió de ruptura augmenten. Molts materials que sota l’acció de càrregues estàtiques tenen un comportament dúctil, sota càrregues dinàmiques tenen un comportament fràgil.
L’acció de càrregues dinàmiques produïdes per l’impacte d’un cos en moviment (per exemple l’impacte de les rodes d’un vehicle pesat per una carretera) pot originar en l’estructura (o en part d’ella) efectes vibratoris.
La determinació rigorosa de les tensions originades com a conseqüència de les càrregues dinàmiques resulta complexa. En el cas de les sol·licitacions estàtiques, les càrregues actuants poden determinar-se de forma molt més fiable que en el cas de les sol·licitacions dinàmiques, on es produeix la transferència d’una certa quantitat d’energia cinètica, la qual, a la pràctica és molt difícil de determinar.
Un altre efecte que juga un paper important en el procés de xoc és la dissipació de l’energia. És un fenomen difícil de quantificar.
La majoria de vegades els efectes dinàmics es quantifiquen experimentalment. A l’hora de realitzar els càlculs, s’utilitzen “càrregues estàtiques equivalents”, que no són altra cosa que càrregues fictícies que actuant estàticament produeixen el mateix efecte que les càrregues dinàmiques veritables. Aquestes càrregues estàtiques equivalents s’obtenen multiplicant les càrregues veritables per un “coeficient d’impacte” o un “coeficient dinàmic”. Aquest coeficient depèn de nombroses variables i la majoria de vegades es determina experimentalment.
Amb el deflectòmetre d’impacte s’aplica una càrrega al ferm que representa una roda d’un eix d’un vehicle pesat. Això correspon a una tensió vertical d’aproximadament 1000 kPa sobre un cercle de radi igual a 0,15 m, que és la dimensió de la placa de càrrega de l’aparell. En els càlculs convencionals estàtics s’aplica aquesta tensió màxima. En canvi, en els càlculs dinàmics, s’introdueix la dimensió temporal i per tant és important tenir en compte la forma de la càrrega al llarg del temps. Típicament, la funció de la càrrega d’impacte al llarg del temps adopta una forma com la de la Gràfica 4.1:
La funció es caracteritza per una corba ascendent, una corba descendent i la presència de dos pics entremig. La Gràfica 4.1 presenta un primer pic inferior que el segon, però no sempre és així. De vegades el primer pic és més gran que el segon. La duració de l’impuls queda dins de l’interval típic de la duració de l’impacte d’un deflectòmetre d’impacte: entre els 20 i 60 milisegons, mentre que s’assoleix el valor màxim de la càrrega entre els 5 i els 30 milisegons. Una duració de 30 milisegons és molt comuna.
L’objectiu d’aquest apartat és determinar si la força d’impacte o impuls de càrrega aconseguida amb la simulació del Solid PFEM reprodueix la forma de l’impuls de càrrega real. Per simular una càrrega aproximada de 13/2 t, que correspon a la meitat de la càrrega per eix, es pot prendre una massa d’acer de deixada caure d’una altura . D’aquesta manera es vol simular l’efecte al qual està sotmès la carretera pel pas d’un eix de 13 t passant a una velocitat de .
La geometria del problema es pot veure a la Figura 4.1.
Tal i com es pot veure, una massa cau des d’una altura sobre una placa de càrrega de radi que garanteix una distribució uniforme de les pressions de contacte. Aquesta placa de càrrega inclou un disc de goma d’un espessor mínim de , situada entre dos discos d’acer. La placa de càrrega recolza sobre el ferm de la carretera. En aquest model (veure Figura 4.1), el ferm només inclou la capa corresponent a la mescla bituminosa i una part de la capa corresponent a la base.
Els valors geomètrics per la simulació realitzada, prenen els següents valors: , , , , , , i .
És important dir que a la simulació només s’hi inclou una petita part del domini del ferm per no carregar excessivament el càlcul amb una malla més gran del compte. En aquest mateix sentit, per aconseguir que la simulació sigui més ràpida, en comptes de deixar caure la massa amb una velocitat zero des d’una altura de , es decideix deixar caure el pes des de només una altura de amb una velocitat inicial igual a la que tindria el cos si hagués caigut des de a l’instant de passar per aquell punt. Cinemàticament:
|
(4.1) |
I tenint en compte que , , , , el temps de caiguda serà:
|
(4.2) |
La velocitat de la massa quan sigui a només d’impactar amb la placa de càrrega serà:
|
(4.3) |
La Figura 4.2 reprodueix les noves condicions inicials:
On la massa parteix d’una altura sobre la placa de càrrega de amb una velocitat inicial de .
La geometria del problema plantejat té una simetria axial, és a dir, es considera que la geometria i les propietats mecàniques del sòlid són independents de la coordenada circumferencial (els anomenats sòlids de revolució). Tot i que el comportament és tridimensional, el seu estudi matemàtic es pot tractar com un problema bidimensional, utilitzant únicament les coordenades cartesianes. L’estudi de les estructures de revolució segueix pràcticament els mateixos passos que un problema bidimensional (veure (6)).
La geometria a introduir és la representada a la Figura 4.3.
Per les condicions de contorn s’imposa que:
|
(4.4) |
Mentre que per les condicions inicials, tal i com s’ha dit anteriorment, s’imposa una velocitat inicial sobre la massa de , tal i com indica la Figura 4.5.
La següent taula recull els valors dels mòduls elàstics , els coeficients de Poisson i les densitats utilitzades per cadascun dels materials.
Material | Acer | Cautxú | Mescla Bituminosa | Base |
210.000 | 10 | 2.000 | 150 | |
0,3 | 0,45 | 0,35 | 0,35 | |
7.850 | 930 | 2.400 | 2.000 |
Els valors de l’amortiment introduïts pels materials del ferm són ( i ). (Veure 4.4-Amortiment, pàgina 82).
La Figura 4.6 mostra els materials emprats per cada part del domini.
La malla emprada conté 6.958 nodes i 12909 elements triangulars. La placa d’impacte la malla respon a una forma estructurada de mida 0,0015 m. La base de la massa que entra en contacte amb la placa d’impacte també té elements triangulars d’aquesta dimensió. Aquesta zona s’ha mallat de manera molt fina per poder obtenir en detall l’evolució de la força de contacte al llarg del temps.
També cal comentar que el radi de la massa ( ) és un pensament més petit que el radi de la placa d’impacte ( ) perquè d’aquesta manera s’evitaven problemes a l’hora de reproduir els elements de contacte.
El pas de temps de la simulació ha estat de i la duració de . L’evolució de la força de contacte entre la massa i la placa de càrrega al llarg del temps es mostra a la Gràfica 4.2.
La distribució de les forces de contacte entre la massa i la placa de càrrega en alguns instants de temps es pot veure a la Figura 4.9.
![]() |
![]() |
![]() |
![]() |
![]() |
L’evolució de la força d’impacte al llarg del temps obtinguda amb el Solid PFEM és una mala aproximació respecte la força d’impacte real definida a la Gràfica 4.1. No s’assembla ni en la intensitat màxima, ni en la durada ni tampoc en la forma. La Gràfica 4.2 mostra una força de contacte molt irregular en el temps, amb pics molt elevats i valors nuls entremig.
La duració total del contacte segons la simulació és de , molt lluny de la duració real que pot valer entre 20 i 60 milisegons.
La distribució de la força de contacte entre la massa i la placa de càrrega és molt irregular tan a nivell temporal com a nivell espacial. En el primer instant del contacte, adopta una forma triangular creixent amb el radi. Té sentit en tant que es tracta d’un model axisimètric, però un cop s’ha superat aquest instant, la distribució espacial és totalment irregular. Apareixen forces de contacte molt elevades en uns determinats punts, forces de contacte molt petites en d’altres punts, i una part on no hi ha cap contacte.
Algunes de les raons per les quals la simulació de l’impacte simulat amb el Solid PFEM no és satisfactòria són les següents:
Per tal de poder fer una anàlisi del ferm de la carretera s’opta per definir la funció que caracteritza la força d’impacte i introduir-la al codi.
Com que la simulació de l’impacte amb el PFEM no ha donat uns resultats satisfactoris perquè no ha reproduït correctament la càrrega experimental de contacte, es decideix introduir al programa d’ordinador la funció experimental de l’impuls de càrrega.
L’impuls de càrrega proposat l’apartat 4.1 és una funció que queda definida a punts segons la Taula 4.1.
Temps (s) | Pressió (MPa) | Temps (s) | Pressió (MPa) |
0 | 0 | 0,016 | 0,9 |
0,001 | 0,002 | 0,017 | 0,8 |
0,002 | 0,005 | 0,018 | 0,68 |
0,003 | 0,01 | 0,019 | 0,58 |
0,004 | 0,02 | 0,02 | 0,49 |
0,005 | 0,06 | 0,021 | 0,4 |
0,006 | 0,14 | 0,022 | 0,33 |
0,007 | 0,34 | 0,023 | 0,26 |
0,008 | 0,62 | 0,024 | 0,2 |
0,009 | 0,78 | 0,025 | 0,14 |
0,01 | 0,75 | 0,026 | 0,1 |
0,011 | 0,72 | 0,027 | 0,06 |
0,012 | 0,8 | 0,028 | 0,04 |
0,013 | 0,88 | 0,029 | 0,02 |
0,014 | 0,92 | 0,03 | 0 |
0,015 | 0,93 | - | - |
Per tal d’obtenir-ne una expressió analítica, s’opta per definir una funció polinòmica a trossos que s’ajusti a la funció:
|
(4.5) |
On
|
(4.6) |
La següent taula mostra els valors utilitzats per determinar cadascun dels polinomis així com la regressió assolida:
Tram | r2 | Valors emprats per definir la funció a trossos |
1 | ] | |
1 | ||
1 | ||
1 | ||
1 | ||
1 | ] | |
0,9998781 | ] |
Aquesta manera d’aproximar la càrrega real té alguns inconvenients. Es tracta d’un model complicat i laboriós. L’objectiu és reproduir amb el programa resultats experimentals que canvien lleugerament el valor de la pressió màxima i la forma de l’impuls de càrrega a cadascun dels assaigs. Per tant, no és eficient haver de fer un ajust complet d’aquestes característiques per cadascun dels casos perquè caldria, primerament fer l’ajust per la càrrega d’impacte corresponent a cada cas i en segon lloc introduir el nou ajust al codi cada vegada que es volgués reproduir un assaig diferent. A més a més, en aquest treball es desconeixen les formes exactes dels impulsos de càrrega. Per tant no es tenen prou paràmetres per ajustar els polinomis per cadascun dels casos.
Així doncs, es proposen models de l’impuls de la càrrega una mica simplificats que s’ajustin introduint tan sols dos o tres paràmetres la màxima intensitat de la càrrega.
La funció utilitzada en aquest treball és la funció sinusoïdal al quadrat, malgrat que les altres opcions també es podrien contemplar com a possibilitats a escollir i per tant també han estat programades.
Com a alternativa a l’aproximació polinòmica, es proposa una aproximació simplificada amb un sinus al quadrat. La seva expressió analítica és la següent:
|
(4.7) |
On correspon a la màxima tensió vertical assolida durant la força d’impacte i és la durada total de l’impacte. És la funció escollida per simular els diferents casos dinàmics d’aquest treball. Per exemple, per aproximar amb la funció sinusoïdal al quadrat la càrrega d’impacte real proposada a l’apartat 4.3, només cal imposar que la durada de l’impacte sigui de i que la màxima tensió vertical prengui un valor de . Així doncs, determinant només dos paràmetres diferents, la màxima tensió vertical i la durada de l’impacte, ràpidament queda definida la càrrega adequadament, facilitant molt la tasca que requeria fer-ne un ajust polinòmic per cada cas diferent.
La Gràfica 4.3 mostra la comparació entre una càrrega real i la corresponent proposta d’una funció sinusoïdal al quadrat.
Temps (s) | Pressió (MPa) | Temps (s) | Pressió (MPa) |
0 | 0 | 0,016 | 0,9198 |
0,001 | 0,0102 | 0,017 | 0,8898 |
0,002 | 0,0402 | 0,018 | 0,8412 |
0,003 | 0,0888 | 0,019 | 0,7761 |
0,004 | 0,1539 | 0,02 | 0,6975 |
0,005 | 0,2325 | 0,021 | 0,6087 |
0,006 | 0,3213 | 0,022 | 0,5136 |
0,007 | 0,4164 | 0,023 | 0,4164 |
0,008 | 0,5136 | 0,024 | 0,3213 |
0,009 | 0,6087 | 0,025 | 0,2325 |
0,01 | 0,6975 | 0,026 | 0,1539 |
0,011 | 0,7761 | 0,027 | 0,0888 |
0,012 | 0,8412 | 0,028 | 0,0402 |
0,013 | 0,8898 | 0,029 | 0,0102 |
0,014 | 0,9198 | 0,03 | 0 |
0,015 | 0,93 | - | - |
Malgrat que la forma proposada no coincideixi exactament amb la càrrega real, s’ha optimitzat tenint en compte els següents criteris:
Una altra de les opcions seria utilitzar una funció triangular simètrica. De nou depèn només de dos paràmetres:
|
(4.8) |
On és la duració total de l’impacte i el valor de la màxima tensió vertical assolida, tal i com mostra la gràfica de la funció:
És una aproximació més simple i que ajusta pitjor la forma real de la càrrega.
Una tercera proposta seria la utilització d’una funció trapezoïdal, una mica més elaborada que la funció triangular. Ara però, la funció, que continua sent simètrica, queda definida amb tres paràmetres:
|
(4.9) |
On és la durada de la branca ascendent i també de la branca descendent de la funció, mentre que és la durada en què la funció és constant. El paràmetre indica la màxima tensió vertical assolida durant l’impacte. Naturalment, en aquest cas, la clau és determinar la duració del paràmetre .
Una altra opció, més elaborada encara que la funció trapezoïdal, i que pren com a base la funció sinusoïdal, és aproximar la força d’impacte real amb dues funcions sinusoïdals al quadrat per tal de poder simular els dos pics existents. Per fer-ho cal definir una funció a trossos amb tres intervals:
|
(4.10) |
On és la màxima tensió vertical assolida pel primer pic, correspon a la duració del primer sumand sinusoïdal al quadrat, és la màxima tensió vertical assolida pel segon pic, correspon a la duració del segon sumand sinusoïdal al quadrat i és la translació del segons sumand sinusoïdal en l’eix temporal. Gràficament:
Per aconseguir una bona aproximació cal ajustar cinc valors: , , , i . Tal i com ja passava amb l’aproximació polinòmica, per un costat és laboriós aproximar cada cas, i de l’altre, com que es desconeix la funció real, no és possible fer-ne un ajust perquè no es tenen les referències necessàries.
Si bé els materials que conformen el ferm (mescla bituminosa, base i esplanada) es caracteritzen per descriure’s amb lleis constitutives viscoelàstiques, aquest treball fa el supòsit que es tracten de materials elàstics lineals. Per simular un comportament viscoelàstic, s’utilitza un comportament elàstic lineal amb la presència d’amortiment.
A més a més, en una anàlisi estàtica, els paràmetres que s’han de tenir en compte són el mòdul d’elasticitat i el coeficient de Poisson . Ara bé, per a una anàlisi dinàmica, a més a més són necessaris la densitat del material i el factor d’amortiment .
D’una banda, les densitats de les diferents capes que conformen els ferms són prou conegudes i relativament fàcils de determinar i de l’altra no canvien significativament durant la seva vida útil. La seva influència durant el procés de monitorització és irrellevant.
En canvi, el factor d’amortiment té una influència important en el càlcul dinàmic elàstic. En un model dinàmic elàstic, l’energia transmesa al model pel deflectròmetre d’impacte no es dissipa, i això provocaria que el model entrés en una oscil·lació sense final. Per tant és necessari aplicar un factor que comptabilitzi el comportament viscoelàstic de l’estructura: el factor d’amortiment, també anomenat amortiment viscós o amortiment de Rayleigh. Aquest factor s’inclou a l’equació del moviment. Aquest factor d’amortiment és l’encarregat de dissipar l’energia i el responsable que l’amplitud de les vibracions lliures disminueixin amb el temps. L’amortiment viscós és el resultat de la combinació lineal de l’efecte de la massa i l’efecte de la rigidesa de l’estructura. Matemàticament, el factor d’amortiment s’escriu:
|
(4.11) |
On i són les matrius de massa i rigidesa respectivament. Els paràmetres i es poden determinar segons el següent sistema d’equacions:
|
(4.12) |
On les variables i s’anomenen ratios d’amortiment i estan continguts en el rang entre el 2% i el 7%. El valor representa el valor propi de freqüència més baixa, mentre que el valor representa la màxima freqüència. La diferència entre i s’anomena rang d’interès. Els valors que es prenen de i tenen influència sobre la malla requerida. La dimensió de la malla escollida està en connivència amb els valors presos de i .
La Gràfica 4.7, extreta de (7), és una gràfica mitjana de diferents ferms que permeten trobar valors inicials dels paràmetre d’amortiment. Donat un ràtio d’amortiment, permet determinar uns valors inicials per als paràmetres d’amortiment i . Com que la Gràfica 4.7 caracteritza el conjunt del ferm, s’assignen els mateixos valors i a totes les capes del ferm i no es poden establir valors per cadascuna d’elles.
Prenent un valor del ràtio d’amortiment , , que és un valor raonable, s’obté una freqüència mínima de i una freqüència màxima de . Els valors i s’obtenen resolent el sistema següent:
|
(4.13) |
D’on s’obté que i .
La tesina d’especialitat “Análisis del empleo del deflectómetro de impacto para el control de la calidad de la construcción de firmes de carreteras”, d’Antonio García Velasco (veure (8)), realitza una auscultació amb el deflectòmetre d’impacte model PHOENIX VW2100 de la nova variant de Capellades. Es tracta d’una carretera de nova construcció sobre la qual s’han analitzat cadascuna de les fases de construcció del ferm. Concretament, s’han establert tres fases. El ferm final consta de la següent distribució:
Les tres capes de mescla bituminosa es consideren en el càlcul com una sola capa perquè el programa de càlcul invers que utilitza només admet tres capes diferents, que acaben corresponent a l’esplanada, la base i la mescla bituminosa. Els espessors de les capes dels ferms per cadascuna de les fases són els següents:
La primera fase auscultada:
La segona fase auscultada:
La tercera fase auscultada:
L’objectiu de l’estudi “Análisis del empleo del deflectómetro de impacto para el control de la calidad de la construcción de firmes de carreteras” és determinar, quan només es disposen de sis sensors o bé un programa de càlcul invers només admet la introducció de sis valors de deflexions, quina és la distribució que permet al càlcul invers proporcionar uns valors dels mòduls d’elasticitat de les capes del ferm més propers a la realitat. Els seus annexos recullen un conjunt de deflexions amb els corresponents mòduls d’elasticitat obtinguts amb el càlcul invers per cadascuna de les tres fases de la construcció de la variant de Capellades que serviran de dades per al present treball.
Aquest treball realitza un càlcul directe: es parteix dels espessors proporcionats per (8), els mòduls d’elasticitat corresponents a la distribució dels sensors més adequada segons (8) i els coeficients de Poisson adequats (veure (8) i (9)) per determinar els moviments (deflexions), les deformacions i les tensions .
La geometria del problema plantejat té una simetria axial, tal i com ja passava quan es volia simular l’impacte.
Com que les càrregues exteriors també són de revolució, el desplaçament d’un punt de l’estructura té només components en la direcció radial i axial . L’estudi de les estructures de revolució segueix pràcticament els mateixos passos que un problema bidimensional. Si les càrregues no fossin de revolució, s’hauria de realitzar una anàlisi tridimensional (veure (6)).
Així doncs, la geometria és:
On les dimensions són: per la Fase 1, , i ; per la fase 2, , i ; i per la fase 3, , i . Per a les tres fases, i .
Per les condicions de contorn s’imposa que:
|
(4.14) |
Finalment, s’aplica la força sinusoïdal al quadrat amb el temps:
|
(4.15) |
En
I en
On correspon a la màxima tensió vertical assolida durant la força d’impacte i és la durada total de l’impacte.
La Figura 4.13 mostra la seqüència de diferents instants de la força d’impacte al llarg del temps. Concretament, de dalt a baix i d’esquerra a dreta, les imatges corresponen als instants , , , , , i .
Cada capa queda caracteritzada per un mòdul d’elasticitat i un coeficient de Poisson . Seguint (5) i (6), es pren un únic coeficient de Poisson de valor per totes les capes. En total s’han modelat un total de 18 casos, 6 per cadascuna de les fases. Seguint la codificació de (4), on el número indica el punt quilomètric i la lletra el carril sobre el qual s’ha realitzat l’assaig, els casos calculats són el següents:
FASE 1 | FASE 2 | FASE 3 |
3801_C | 3825_R | 4325_I |
3875_C | 3925_C | 4075_D |
3674_L | 5700_L | 6175_D |
8125_L | 7900_D | 7150_D |
8500_C | 8475_C | 8075_D |
8550_L | 8850_C | 8275_C |
Per la fase 1, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents:
Cas | 3801_C | 3674_L | 3875_C | 8125_L | 8500_C | 8550_L |
Distribució | B | B | B | B | B | B |
Pressió de
contacte |
0,707 | 0,749 | 0,721 | 0,693 | 0,707 | 0,721 |
2108 | 1659 | 2638 | 1517 | 5369 | 5404 | |
177 | 130 | 207 | 207 | 175 | 127 | |
152 | 129 | 137 | 59 | 70 | 102 |
Per la fase 2, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents:
Cas | 3825_R | 3925_C | 5700_L | 7900_D | 8475_C | 8850_C |
Distribució | C | C | C | C | C | C |
Pressió de
contacte |
0,749 | 0,693 | 0,707 | 0,707 | 0,721 | 0,721 |
2884 | 5339 | 2973 | 2622 | 3584 | 5479 | |
310 | 546 | 302 | 129 | 150 | 236 | |
180 | 199 | 126 | 124 | 107 | 118 |
Per la fase 3, els mòduls d’elasticitat de cada cas calculat són els següents:
Cas | 4325_I | 4075_D | 6175_D | 7150_D | 8075_D | 8275_C |
Distribució | D | D | D | D | D | D |
Pressió de
contacte |
0,707 | 0,721 | 0,707 | 0,721 | 0,693 | 0,693 |
7958 | 4314 | 4030 | 6436 | 3523 | 4202 | |
598 | 393 | 207 | 392 | 197 | 224 | |
127 | 148 | 150 | 135 | 154 | 166 |
Per la densitat de les diferents capes es prenen els mateixos valors per tots els casos i totes les fases. Els valors són els següents: per la capa superior, corresponent a la mescla bituminosa, es pren una densitat de , mentre que per la base i l’esplanada es pren el mateix valor de .
La màxima tensió vertical assolida durant la força d’impacte (el valor ), és una dada de cada cas. La durada tota de l’impacte, , es fixa en segons. La durada de l’impacte és diferent de la durada de la simulació, que és de segons.
La malla del domini consisteix en una malla estructurada d’elements triangulars, d’una dimensió de 1 cm el costat de cada element. La malla dels casos de la Fase 1 consta de 60.000 elements i 30.371 nodes; la malla de la Fase 2 consta de 65.000 elements i 32.881 nodes, i finalment, la malla de la fase 3 consta de 68.000 elements i 34.387 nodes.
La introducció de dades en el programa Solid PFEM segueix la següent seqüència: introducció de la geometria a través del programa de preprocés GiD, definició dels diferents dominis, introducció de les condicions de contorn i les condicions inicials, introducció de les condicions de contorn (accions), definició dels materials, i finalment els aspectes relatius a l’eina de càlcul escollits han estat els següents:
Per acabar només cal definir i generar la malla més apropiada i procedir al càlcul de la simulació.
Es presenten els resultats de tres casos diferents, un com a exemple representatiu per cadascuna de les tres fases. Aquests resultats inclouen una comparació entre la concavitat de deflexions reals i la concavitat de deflexions calculada i l’evolució de la deflexió al llarg del temps de cadascun dels punts corresponents als sensors de l’experiment real. Finalment s’hi adjunten una seqüència d’imatges que mostren l’evolució temporal tant de les acceleracions en la direcció Y com de les tensions en la component Y corresponents als instants de temps , , i . La resta dels casos es poden consultar als annexes del treball. La Taula 4.7 mostra el temps de càlcul de cadascun dels casos amb el número de nodes i elements corresponents:
Fase | Casos | Duració de la simulació (s) | Temps de Càlcul (s) | Nº Nodes | Nº d'elements |
1 | 3801_C | 0,035 | 2472,87 | 30371 | 60000 |
1 | 3875_C | 0,035 | 2457,58 | 30371 | 60000 |
1 | 3674_L | 0,035 | 2156,13 | 30371 | 60000 |
1 | 8125_L | 0,035 | 2102,58 | 30371 | 60000 |
1 | 8500_C | 0,035 | 2634,68 | 30371 | 60000 |
1 | 8550_L | 0,035 | 2498,75 | 30371 | 60000 |
2 | 3825_R | 0,035 | 2319,12 | 32881 | 65000 |
2 | 3925_C | 0,035 | 2340,01 | 32881 | 65000 |
2 | 5700_L | 0,05 | 3432,95 | 32881 | 65000 |
2 | 7900_D | 0,035 | 2835,58 | 32881 | 65000 |
2 | 8475_C | 0,035 | 2889,33 | 32881 | 65000 |
2 | 8850_C | 0,035 | 2937,45 | 32881 | 65000 |
3 | 4325_I | 0,05 | 4431,96 | 34387 | 68000 |
3 | 4075_D | 0,05 | 4246,72 | 34387 | 68000 |
3 | 6175_D | 0,05 | 4419,73 | 34387 | 68000 |
3 | 7150_D | 0,035 | 3497,65 | 34387 | 68000 |
3 | 8075_D | 0,035 | 3506,83 | 34387 | 68000 |
3 | 8275_C | 0,035 | 3456,56 | 34387 | 68000 |
Els tres casos presentats són els següents: el cas 3801_C corresponent a la Fase 1, el cas 8850_C corresponent a la Fase 2 i el cas 4075_D corresponent a la Fase 3.
El cas 3801_C, està conformat per una capa de mescla bituminosa de 0,1 m i un mòdul elàstic de 2108 MPa, una base de 0,5 m amb un mòdul elàstic de 177 MPa i una esplanada de 0,6 m amb un mòdul elàstic de 152 MPa. La màxima tensió vertical assolida és de 0,707 MPa.
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,707 |
2108 | |
177 | |
152 |
La Taula 4.8 recull la posició dels sensors del deflectòmetre d’impacte respecte del punt on es produeix l’impacte (en mm), la deflexió mesurada per cadascun dels sensors (deflexió real), una aproximació de la deflexió mesurada amb els sensors a la desena superior i a la desena inferior (això es fa perquè la màxima precisió proporcionada pel PFEM és de 10 μm i d’aquesta manera s’acota el resultat experimental amb la precisió del PFEM), la deflexió calculada amb el PFEM obtinguda com la diferència entre la posició inicial (y0) i la posició final (yf), i finalment el percentatge per conèixer la precisió de la deflexió calculada. Aquest percentatge es calcula com el quocient entre el valor calculat de la deflexió i el valor mesurat de la deflexió multiplicat per cent.
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 566 | 369 | 294 | 199 | 130 | 56 | 24 | 21 | 17 |
Valor Super. (μm) | 570 | 370 | 300 | 200 | 130 | 60 | 30 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 560 | 360 | 290 | 190 | 130 | 50 | 20 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,19943 | 1,19961 | 1,19972 | 1,19982 | 1,19987 | 1,19991 | 1,19993 | 1,19993 | 1,19993 |
y0-yf (μm) | 570,0 | 390,0 | 280,0 | 180,0 | 130,0 | 90,0 | 70,0 | 70,0 | 70,0 |
% Limit Sup. | 100,0 | 105,4 | 93,3 | 90,0 | 100,0 | 150,0 | 233,3 | 233,3 | 350,0 |
% Limit Inf. | 101,8 | 108,3 | 96,6 | 94,7 | 100,0 | 180,0 | 350,0 | 350,0 | 700,0 |
% Real | 100,7 | 105,7 | 95,2 | 90,5 | 100,0 | 160,7 | 291,7 | 333,3 | 411,8 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
Tal i com es pot observar a la Gràfica 4.8, les deflexions calculades s’ajusten molt bé fins a una distància de 600 mm respecte del punt on es produeix l’impacte. El valor de la deflexió a 900 mm, tot i que no s’ajusta amb la mateixa exactitud que els casos anteriors, encara preveu correctament l’ordre de magnitud de la deflexió mesurada amb el deflectòmetre d’impacte. A partir d’un metre de distància, les deflexions calculades fan previsions incorrectes, sobreestimant-ne el valor.
La Taula 4.9 mostra la deflexió assolida per cada sensor al llarg del temps.
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,1998 | -200,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,01 | 1,2 | 1,19967 | -330,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,19955 | -450,0 | 1,19969 | -310,0 | 1,19977 | -230,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19946 | -540,0 | 1,19963 | -370,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,19943 | -570,0 | 1,19961 | -390,0 | 1,19972 | -280,0 |
0,02 | 1,2 | 1,19946 | -540,0 | 1,19963 | -370,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,19954 | -460,0 | 1,19969 | -310,0 | 1,19977 | -230,0 |
0,025 | 1,2 | 1,19966 | -340,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,19979 | -210,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19994 | -60,0 |
0,035 | 1,2 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19983 | -170,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19982 | -180,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19982 | -180,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19993 | -70,0 |
La Gràfica 4.9 és la representació de la Taula 4.9. Cada corba representa l’evolució de les deflexions al llarg del temps d’un sensor.
A la Gràfica 4.9 es pot observar com la corba que representa les deflexions al llarg del temps a 900 mm ofereix una forma de menys qualitat que les corbes que representen els punts més propers a l’impacte. Aquest fet era d’esperar perquè la deflexió màxima a 900 mm, tal i com ja s’ha comentat anteriorment, malgrat ser del mateix ordre de magnitud que la deflexió màxima calculada, és clarament superior.
La corba corresponent a 1500 mm no és correcte, tal i com ja passava amb les deflexions màximes dels sensors més allunyats.
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
El cas 8850_C, està conformat per una capa de mescla bituminosa de 0,2 m (0,1 m més gruixuda que el cas anterior) i un mòdul elàstic de 5479 MPa (un valor de més del doble que el mòdul elàstic de la mescla bituminosa del cas anterior), una base de 0,5 m amb un mòdul elàstic de 236 MPa i una esplanada de 0,6 m amb un mòdul elàstic de 118 MPa. La màxima tensió vertical assolida és de 0,721 MPa, 0,014 MPa més gran que la del cas 3801_C.
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,721 |
5479 | |
236 | |
118 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 282 | 251 | 234 | 200 | 167 | 111 | 50 | 36 | 26 |
Valor Superior (μm) | 290 | 260 | 240 | 200 | 170 | 120 | 50 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 280 | 250 | 230 | 200 | 160 | 110 | 50 | 30 | 20 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,29971 | 1,29975 | 1,29977 | 1,2998 | 1,29983 | 1,29987 | 1,2999 | 1,2999 | 1,29991 |
y0-yf (μm) | 290,0 | 250,0 | 230,0 | 200,0 | 170,0 | 130,0 | 100,0 | 100,0 | 90,0 |
% Limit Inf. | 100,0 | 96,2 | 95,8 | 100,0 | 100,0 | 108,3 | 200,0 | 250,0 | 300,0 |
% Limit Sup. | 103,6 | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 106,3 | 118,2 | 200,0 | 333,3 | 450,0 |
% Real | 102,8 | 99,6 | 98,3 | 100,0 | 101,8 | 117,1 | 200,0 | 277,8 | 346,2 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
Observant la Gràfica 4.10 es pot veure com les deflexions calculades amb el PFEM s’ajusten a les deflexions mesurades amb l’aparell fins a una distància de 1 metre. Més enllà d’aquesta distància les previsions no són correctes.
L’evolució de les deflexions al llarg del temps es recull a la Taula 4.11:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,01 | 1,3 | 1,2998 | -200,0 | 1,29982 | -180,0 | 1,29983 | -170,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29975 | -250,0 | 1,29978 | -220,0 | 1,2998 | -200,0 |
0,015 | 1,3 | 1,29972 | -280,0 | 1,29976 | -240,0 | 1,29978 | -220,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,29971 | -290,0 | 1,29975 | -250,0 | 1,29977 | -230,0 |
0,02 | 1,3 | 1,29973 | -270,0 | 1,29976 | -240,0 | 1,29978 | -220,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29976 | -240,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29981 | -190,0 |
0,025 | 1,3 | 1,29981 | -190,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29984 | -160,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29985 | -150,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29987 | -130,0 |
0,03 | 1,3 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,035 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29985 | -150,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29982 | -180,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29981 | -190,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,2998 | -200,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29981 | -190,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
La representació gràfica de la Taula 4.11 es recull a la Gràfica 4.11:
A la Gràfica 4.11 es poden observar com el repeteixen el mateixos fenòmens del cas 3801_C:
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
El cas 4075_D, està conformat per una capa de mescla bituminosa de 0,26 m (0,06 m més gruixuda que el cas 8850_C) i un mòdul elàstic de 4314 MPa, una base de 0,5 m amb un mòdul elàstic de 393 MPa i una esplanada de 0,6 m amb un mòdul elàstic de 148 MPa. La màxima tensió vertical assolida és de 0,721 MPa.
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,721 |
4314 | |
393 | |
148 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 201 | 172 | 159 | 135 | 116 | 83 | 43 | 32 | 23 |
Valor Super. (μm) | 210 | 180 | 160 | 140 | 120 | 90 | 50 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 200 | 170 | 150 | 130 | 110 | 80 | 40 | 30 | 20 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,35979 | 1,35982 | 1,35984 | 1,35986 | 1,35987 | 1,35989 | 1,35991 | 1,35992 | 1,35993 |
y0-yf (μm) | 210,0 | 180,0 | 160,0 | 140,0 | 130,0 | 110,0 | 90,0 | 80,0 | 70,0 |
% Limit Sup. | 105,0 | 105,9 | 106,7 | 107,7 | 118,2 | 137,5 | 225,0 | 266,7 | 350,0 |
% Limit Inf | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 108,3 | 122,2 | 180,0 | 200,0 | 233,3 |
% Real | 104,5 | 104,7 | 100,6 | 103,7 | 112,1 | 132,5 | 209,3 | 250,0 | 304,3 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
La Gràfica 4.12 mostra com la concavitat de deflexions calculada amb el PFEM s’ajusta als valors mesurats amb el deflectòmetre d’impacte fins a un metre de distància. Més enllà, la previsió és incorrecte.
L’evolució de les deflexions al llarg del temps es recull a la Taula 4.13:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,35981 | -190,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,015 | 1,36 | 1,35979 | -210,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,35979 | -210,0 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,02 | 1,36 | 1,3598 | -200,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,03 | 1,36 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
0,035 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35992 | -80,0 |
La representació gràfica de la Taula 4.13 es recull a la Gràfica 4.13:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps dels punts més allunyats del punt de l’impacte prenen formes més inexactes. Les deflexions del punt situat a 1500 mm són incorrectes.
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
Les taules recollides en aquest apartat mostren, per cada cas, la semblança entre les deflexions reals mesurades amb els sensors del deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades amb el PFEM, expressada en forma de percentatge:
|
(4.16) |
Els casos estan agrupats en les diferents fases.
Fase 1:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
3801_C | 100,71 | 105,69 | 95,24 | 90,45 | 100 | 160,71 | 291,67 | 333,33 | 411,76 |
3875_C | 98,48 | 98,63 | 90,30 | 89,20 | 96,55 | 132,35 | 241,38 | 291,67 | 368,42 |
3674_L | 105,26 | 118,11 | 106,76 | 97,70 | 106,80 | 133,33 | 192,31 | 217,39 | 250 |
8125_L | 91,90 | 93,65 | 92,02 | 106,71 | 135,51 | 267,44 | 1357,14 | 2250 | 2428,57 |
8500_C | 96,83 | 94,78 | 94,17 | 98,80 | 110,66 | 156,25 | 312,5 | 378,38 | 433,33 |
8550_L | 99,57 | 99,82 | 97,29 | 106,16 | 115,18 | 159,09 | 275 | 354,84 | 384,62 |
Mitjana | 98,80 | 101,78 | 95,96 | 98,17 | 110,78 | 168,20 | 445 | 637,60 | 712,78 |
Els resultats mostren com les deflexions calculades corresponents a les distàncies de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm prenen pràcticament els mateixos valors que les deflexions experimentals. Els percentatges mitjans de la Fase 1 d’aquestes quatre localitzacions són de 98,8% a 0 mm, de 101,78% a 200 mm, 95,96% a 300 mm i 98,17% a 450 mm. La deflexió del sensor situat a 600 mm del punt d’impacte pren, de mitjana, un valor de 110,78% respecte de la deflexió experimental, un percentatge lleugerament superior en comparació als valors corresponents a les posicions de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm. El sensor corresponent a 900 mm arriba a un 168,20%, clarament per sobre de les localitzacions anteriors. A partir d’aquí les deflexions dels sensors situats a 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm, fan una predicció incorrecta de les deflexions (445%; 637,60% i 712,78% respectivament), sobreestimant la deflexió mesurada amb el deflectòmetre d’impacte.
Fase 2:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
3825_R | 96,43 | 96,77 | 94,24 | 90,32 | 98,36 | 123,29 | 225,80 | 285,71 | 400 |
3925_C | 96,59 | 100 | 94,49 | 94,34 | 104,65 | 129,63 | 272,73 | 416,67 | 833,33 |
5700_L | 100 | 97,56 | 94,59 | 97,30 | 100 | 129,03 | 230,77 | 375 | 500 |
7900_D | 107,42 | 104,17 | 103,68 | 105,49 | 114,75 | 145,63 | 333,33 | 476,19 | 714,29 |
8475_C | 102,63 | 102,72 | 99,01 | 100,81 | 110,55 | 130,08 | 240 | 305,56 | 407,41 |
8850_C | 102,84 | 99,60 | 98,29 | 100 | 101,80 | 117,12 | 200 | 277,78 | 346,15 |
Mitjana | 100,98 | 100,14 | 97,38 | 98,04 | 105,02 | 129,13 | 250,44 | 356,15 | 533,53 |
Les prediccions a 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm de la Fase 2 són pràcticament iguals que les de la Fase 1. A 0 mm s’obté un percentatge de 100,98%, a 200 mm de 100,14%, a 300 mm de 97,38% i a 450 mm de 98,04%. En comparació a la Fase 1, les prediccions de les deflexions aconseguides amb la Fase 2 milloren substancialment perquè les prediccions fetes a 600 mm i 900 mm milloren. A 600 mm s’obté un percentatge de 105,02% mentre que a la Fase 1 era del 110,78% (suposa una reducció de 5,76%, gairebé sis punts). A 900 mm s’obté un percentatge de 129,13%, mentre que a la Fase 1 era del 168,20% (suposa una reducció del 39,07%, quasi un 40%). A partir d’aquí, les previsions de les deflexions a 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm tornen a ser incorrectes. Tot i que es torna a produir una sobreestimació de les deflexions mesurades amb l’aparell, és una sobreestimació menor en comparació a la Fase 1: a 1500 mm s’obté un percentatge de 250,44%, a 1800 mm de 356,15% i a 2100 mm de 533,53% (mentre que per a la Fase 1 s’obtenien: 445%; 637,6% i 712,78% respectivament, clarament per sobre).
Fase 3:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
4325_I | 113,21 | 110,34 | 108,70 | 112 | 118,18 | 134,15 | 238,10 | 310,34 | 444,44 |
4075_D | 104,48 | 104,65 | 100,63 | 103,70 | 112,07 | 132,53 | 209,30 | 250 | 304,35 |
6175_D | 103,73 | 105,26 | 103,63 | 104,94 | 111,94 | 137,93 | 270,27 | 321,43 | 380,95 |
7150_D | 105,26 | 105,88 | 99,38 | 105,63 | 114,75 | 139,53 | 225 | 321,43 | 421,05 |
8075_D | 104 | 101,85 | 102,56 | 106,25 | 118,11 | 151,90 | 264,71 | 360 | 444,44 |
8275_C | 103,60 | 98,45 | 102,86 | 102,74 | 118,64 | 150,68 | 333,33 | 444,44 | 615,38 |
Mitjana | 105,71 | 104,41 | 102,96 | 105,88 | 115,62 | 141,12 | 256,78 | 334,61 | 435,10 |
Els resultats corresponents a la Fase 3 tornen a predir correctament els deflexions corresponents a les distàncies de 0 mm, 200 mm, 300 mm i 450 mm. Aquest cop, ho fa sobreestimant-ho molt lleugerament per sobre: a 0 mm li correspon un percentatge de 105,71%, a 200 mm de 104,41%, a 300 mm de 102,96% i a 450 mm de 105,88%. La deflexió corresponent als 600 mm es sobreestima i és superior als valors corresponents a les fases anteriors: 115,62% (mentre que a les fases 1 i fase 2 s’assolia un percentatge del 110,78% i 105,02%). A 900 mm s’obté un percentatge del 141,12%, millor que la Fase 1 (168,20%) però pitjor que la Fase 2 (129,13%). Finalment, les deflexions calculades a les distàncies de 1500 mm, 1800 mm i 2100 mm es tornen a sobreestimar. A 1500 mm s’obté un 256,78%, un pèl per sobre respecte del valor corresponent a la Fase 2 (250,44%). En canvi, a 1800 mm i a 2100 mm, tot i que també es sobreestimen les deflexions, ho fan en menor mesura que a la Fase 2. A 1800 mm s’obté un 334,61% i a 2100 un 435,10% (mentre que a la Fase 2 s’obtenen 356,15% i 533,53% respectivament).
Arrel dels resultats obtinguts al llarg d’aquest treball, es conclou que:
La simulació de l’impacte amb el PFEM no dóna resultats satisfactoris. La forma que pren la funció de l’impacte calculat, la seva magnitud així com la seva duració s’allunyen molt de la funció d’impacte del deflectòmetre d’impacte. Causes imputables a aquest fet són les següents:
La funció sinusoïdal al quadrat definida per aproximar la càrrega d’impacte d’un deflectòmetre d’impacte proporciona bons resultats. Les deflexions obtingudes així ho demostren.
La simulació dinàmica de les deflexions del ferm amb el PFEM proporciona resultats satisfactoris a una distància de fins a 1 metre respecte del punt on es produeix l’impacte. A més, es poden conèixer els valors de les acceleracions dels punts d’interès, cosa que els sensors dels deflectòmetres d’impacte no sempre permeten. El PFEM queda validat en aquest tram.
A partir d’una distància de 1 metre en endavant, les deflexions calculades no s’ajusten als valors mesurats amb el deflectòmetre d’impacte. El PFEM sobreestima els valors de les deflexions respecte els valors mesurats. L’error de la deflexió calculada creix amb la distància respecte de la força d’impacte. Aquest fet està en la línia de (10).
Alguns aspectes que es podrien millorar del programa són els següents:
Com a futures línies d’investigació són interessants els següents punts:
1. Kraemer, Carlos, y otros. Ingeniería de carreteras (volumen II). Madrid : Mc Graw Hill, 2004. 84-481-3998-4.
2. CEDEX (Centro de Estudios y Experimentación de Obras Públicas). Armonización del uso del Deflectómetro de Impacto en Firmes. Parte 1. Firmes Flexibles. Madrid : Ministerio de Fomento, 1997. 84-7790-283-6.
3. AMADEUS. Advanced Models for Analytical Design of European Pavement Structures. 1999.
4. Oliver Olivella, Xavier i Agelet de Saracíbar Bosch, Carlos. Mecànica de medis continus per a enginyers. Barcelona : Edicions UPC, 2003. 84-8301-719-9.
5. Carbonell, J.M., Oñate, E. y Suárez, B. Modeling of Ground Excavation with the Particle Finite Element Method. Barcelona : CIMNE, 2010. 978-84-96736-85-6.
6. Oñate Ibáñez de Navarra, Eugenio. Cálculo de Estructuras por el Método de Elementos Finitos. Análisis estático lineal. Barcelona : CIMNE, 1995. 84-87867-00-6.
7. Norambuena Contreras, José. Análisis dinámico de los firmes de carretera. Santander : Universidad de Cantabria - GITECO, 2008.
8. Velasco, Antonio García. Análisis del empleo del deflectómetro de impacto para el control de la calidad de la construcción de firmes de carreteras. Tesina. Barcelona : ETSECCPB-UPC, 2000.
9. López, María Pilar. Determinación de las características mecánicas de las capas de los firmes flexibles mediante el empleo del deflectómetro de impacto. Tesina. Barcelona : ETSECCPB-UPC, 1999.
10. Verification of falling weight deflectometer backanalysis using a dynamic finite elements simulation. Loizos, Andreas y Scarpas, A. (Tom). 2, June de 2005, The International Journal of Pavement Engineering, Vol. 6, págs. 115-123.
11. ETSECCPB. Diccionari d'Enginyeria civil. Barcelona : Enciclopèdia Catalana, 2005. 84-412-1403-4.
12. Riba Romeva, Carles. Selección de materiales en el diseño de máquinas. Barcelona : Edicions UPC, 2008. 978-84-8301-738-8.
13. van Gurp, Christ. Characterization of seasonal influences on asphalt pavements with the use of falling weight deflectometers. Delft : TU Delft, 1995.
14. Al-Khoury, Rafid Ismail. Parameter Identification Technique for Layered Systems. 2002. 90-9016414-6.
15. Duvert, Audrey. Finite Element Simulation of Far Fiel Problems. s.l. : TU Delft, École Centrale de Nantes, 2000.
La següent taula mostra el conjunt de casos calculats:
FASE 1 | FASE 2 | FASE 3 |
3801_C | 3825_R | 4325_I |
3875_C | 3925_C | 4075_D |
3674_L | 5700_L | 6175_D |
8125_L | 7900_D | 7150_D |
8500_C | 8475_C | 8075_D |
8550_L | 8850_C | 8275_C |
Els següents valors són comuns a tots els casos:
0,36 | |
0,0026 | |
0,35 | |
2400 | |
2000 | |
2000 |
7.1.1.1 Cas 3801_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,707 |
2108 | |
177 | |
152 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 566 | 369 | 294 | 199 | 130 | 56 | 24 | 21 | 17 |
Valor Super. (μm) | 570 | 370 | 300 | 200 | 130 | 60 | 30 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 560 | 360 | 290 | 190 | 130 | 50 | 20 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,19943 | 1,19961 | 1,19972 | 1,19982 | 1,19987 | 1,19991 | 1,19993 | 1,19993 | 1,19993 |
y0-yf (μm) | 570,0 | 390,0 | 280,0 | 180,0 | 130,0 | 90,0 | 70,0 | 70,0 | 70,0 |
% Limit Sup. | 100,0 | 105,4 | 93,3 | 90,0 | 100,0 | 150,0 | 233,3 | 233,3 | 350,0 |
% Limit Inf. | 101,8 | 108,3 | 96,6 | 94,7 | 100,0 | 180,0 | 350,0 | 350,0 | 700,0 |
% Real | 100,7 | 105,7 | 95,2 | 90,5 | 100,0 | 160,7 | 291,7 | 333,3 | 411,8 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,1998 | -200,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,01 | 1,2 | 1,19967 | -330,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,19955 | -450,0 | 1,19969 | -310,0 | 1,19977 | -230,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19946 | -540,0 | 1,19963 | -370,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,19943 | -570,0 | 1,19961 | -390,0 | 1,19972 | -280,0 |
0,02 | 1,2 | 1,19946 | -540,0 | 1,19963 | -370,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,19954 | -460,0 | 1,19969 | -310,0 | 1,19977 | -230,0 |
0,025 | 1,2 | 1,19966 | -340,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,19979 | -210,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19994 | -60,0 |
0,035 | 1,2 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19983 | -170,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19982 | -180,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19982 | -180,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19993 | -70,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.1.2 Cas 3674_L
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,749 |
1659 | |
130 | |
129 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 665 | 381 | 281 | 174 | 103 | 45 | 26 | 23 | 20 |
Valor Super. (μm) | 670 | 390 | 290 | 180 | 110 | 50 | 30 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 660 | 380 | 280 | 170 | 100 | 40 | 20 | 20 | 20 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,1993 | 1,19955 | 1,1997 | 1,19983 | 1,19989 | 1,19994 | 1,19995 | 1,19995 | 1,19995 |
y0-yf (μm) | 700,0 | 450,0 | 300,0 | 170,0 | 110,0 | 60,0 | 50,0 | 50,0 | 50,0 |
% Limit Sup. | 104,5 | 115,4 | 103,4 | 94,4 | 100,0 | 120,0 | 166,7 | 166,7 | 250,0 |
% Limit Inf. | 106,1 | 118,4 | 107,1 | 100,0 | 110,0 | 150,0 | 250,0 | 250,0 | 250,0 |
% Real | 105,3 | 118,1 | 106,8 | 97,7 | 106,8 | 133,3 | 192,3 | 217,4 | 250,0 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19997 | -30,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19994 | -60,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,19977 | -230,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,01 | 1,2 | 1,19961 | -390,0 | 1,19975 | -250,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,19946 | -540,0 | 1,19965 | -350,0 | 1,19976 | -240,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19934 | -660,0 | 1,19958 | -420,0 | 1,19972 | -280,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,1993 | -700,0 | 1,19955 | -450,0 | 1,1997 | -300,0 |
0,02 | 1,2 | 1,19934 | -660,0 | 1,19958 | -420,0 | 1,19971 | -290,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,19945 | -550,0 | 1,19965 | -350,0 | 1,19976 | -240,0 |
0,025 | 1,2 | 1,1996 | -400,0 | 1,19974 | -260,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,19976 | -240,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,19993 | -70,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 |
0,035 | 1,2 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19995 | -50,0 | 1,19996 | -40,0 | 1,19996 | -40,0 | 1,19996 | -40,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19994 | -60,0 |
1,19989 | -110,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 |
1,19986 | -140,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19983 | -170,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19986 | -140,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19989 | -110,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19995 | -50,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.1.3 Cas 3875_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,721 |
2638 | |
207 | |
137 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 528 | 365 | 299 | 213 | 145 | 68 | 29 | 24 | 19 |
Valor Super. (μm) | 530 | 370 | 300 | 220 | 150 | 70 | 30 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 520 | 360 | 290 | 210 | 140 | 60 | 20 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,19948 | 1,19964 | 1,19973 | 1,19981 | 1,19986 | 1,19991 | 1,19993 | 1,19993 | 1,19993 |
y0-yf (μm) | 520,0 | 360,0 | 270,0 | 190,0 | 140,0 | 90,0 | 70,0 | 70,0 | 70,0 |
% Limit Sup. | 98,1 | 97,3 | 90,0 | 86,4 | 93,3 | 128,6 | 233,3 | 233,3 | 350,0 |
% Limit Inf. | 100,0 | 100,0 | 93,1 | 90,5 | 100,0 | 150,0 | 350,0 | 350,0 | 700,0 |
% Real | 98,5 | 98,6 | 90,3 | 89,2 | 96,6 | 132,4 | 241,4 | 291,7 | 368,4 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,19981 | -190,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,01 | 1,2 | 1,1997 | -300,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,19983 | -170,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,19959 | -410,0 | 1,19971 | -290,0 | 1,19978 | -220,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19951 | -490,0 | 1,19965 | -350,0 | 1,19974 | -260,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,19948 | -520,0 | 1,19964 | -360,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,02 | 1,2 | 1,1995 | -500,0 | 1,19965 | -350,0 | 1,19974 | -260,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,19958 | -420,0 | 1,1997 | -300,0 | 1,19977 | -230,0 |
0,025 | 1,2 | 1,19969 | -310,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,1998 | -200,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
0,035 | 1,2 | 1,19993 | -70,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19995 | -50,0 | 1,19994 | -60,0 |
1,1999 | -100,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19991 | -90,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19982 | -180,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19981 | -190,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19982 | -180,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,1999 | -100,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19994 | -60,0 | 1,19994 | -60,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.1.4 Cas 8125_L
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,693 |
1517 | |
207 | |
59 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 827 | 598 | 489 | 328 | 214 | 86 | 14 | 8 | 7 |
Valor Super. (μm) | 830 | 600 | 490 | 330 | 220 | 90 | 20 | 10 | 10 |
Valor Inferior (μm) | 820 | 590 | 480 | 320 | 210 | 80 | 10 | 8 | 7 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,19924 | 1,19944 | 1,19955 | 1,19965 | 1,19971 | 1,19977 | 1,19981 | 1,19982 | 1,19983 |
y0-yf (μm) | 760,0 | 560,0 | 450,0 | 350,0 | 290,0 | 230,0 | 190,0 | 180,0 | 170,0 |
% Limit Sup. | 91,6 | 93,3 | 91,8 | 106,1 | 131,8 | 255,6 | 950,0 | 1800,0 | 1700,0 |
% Limit Inf | 92,7 | 94,9 | 93,8 | 109,4 | 138,1 | 287,5 | 1900,0 | 2250,0 | 2428,6 |
% Real | 91,9 | 93,6 | 92,0 | 106,7 | 135,5 | 267,4 | 1357,1 | 2250,0 | 2428,6 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19997 | -30 | 1,19997 | -30,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,19988 | -120 | 1,19989 | -110,0 | 1,19991 | -90,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,19973 | -270 | 1,19978 | -220,0 | 1,19981 | -190,0 |
0,01 | 1,2 | 1,19956 | -440 | 1,19966 | -340,0 | 1,19972 | -280,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,1994 | -600 | 1,19955 | -450,0 | 1,19963 | -370,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19929 | -710 | 1,19948 | -520,0 | 1,19958 | -420,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,19924 | -760 | 1,19944 | -560,0 | 1,19955 | -450,0 |
0,02 | 1,2 | 1,19928 | -720 | 1,19947 | -530,0 | 1,19957 | -430,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,19938 | -620 | 1,19954 | -460,0 | 1,19962 | -380,0 |
0,025 | 1,2 | 1,19953 | -470 | 1,19965 | -350,0 | 1,1997 | -300,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,19968 | -320 | 1,19975 | -250,0 | 1,19978 | -220,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19981 | -190 | 1,19984 | -160,0 | 1,19985 | -150,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,19987 | -130 | 1,19988 | -120,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,035 | 1,2 | 1,19988 | -120 | 1,19989 | -110,0 | 1,19989 | -110,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19984 | -160,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19986 | -140,0 |
1,19977 | -230,0 | 1,19979 | -210,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19982 | -180,0 |
1,19971 | -290,0 | 1,19974 | -260,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,1998 | -200,0 |
1,19967 | -330,0 | 1,19972 | -280,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,1998 | -200,0 |
1,19965 | -350,0 | 1,19971 | -290,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19981 | -190,0 |
1,19966 | -340,0 | 1,19972 | -280,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,19983 | -170,0 |
1,1997 | -300,0 | 1,19975 | -250,0 | 1,1998 | -200,0 | 1,19984 | -160,0 |
1,19975 | -250,0 | 1,19979 | -210,0 | 1,19982 | -180,0 | 1,19985 | -150,0 |
1,19981 | -190,0 | 1,19983 | -170,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19985 | -150,0 |
1,19986 | -140,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19985 | -150,0 |
1,19988 | -120,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19985 | -150,0 |
1,19989 | -110,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19985 | -150,0 |
Acceleracions en Y
![]() |
![]() |
Tensions en Y
![]() |
![]() |
7.1.1.5 Cas 8500_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,707 |
5369 | |
175 | |
70 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 630 | 517 | 446 | 334 | 244 | 128 | 48 | 37 | 30 |
Valor Superior (μm) | 630 | 520 | 450 | 340 | 250 | 130 | 50 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 630 | 510 | 440 | 330 | 240 | 120 | 40 | 30 | 30 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,19939 | 1,19951 | 1,19958 | 1,19967 | 1,19973 | 1,1998 | 1,19985 | 1,19986 | 1,19987 |
y0-yf (μm) | 610 | 490,0 | 420,0 | 330,0 | 270,0 | 200,0 | 150,0 | 140,0 | 130,0 |
% Limit Inf. | 96,8 | 94,2 | 93,3 | 97,1 | 108,0 | 153,8 | 300,0 | 350,0 | 433,3 |
% Limit Sup. | 96,8 | 96,1 | 95,5 | 100,0 | 112,5 | 166,7 | 375,0 | 466,7 | 433,3 |
% Real | 96,8 | 94,8 | 94,2 | 98,8 | 110,7 | 156,2 | 312,5 | 378,4 | 433,3 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19997 | -30,0 | 1,19997 | -30,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,19989 | -110,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19991 | -90,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,19977 | -230,0 | 1,1998 | -200,0 | 1,19982 | -180,0 |
0,01 | 1,2 | 1,19964 | -360,0 | 1,1997 | -300,0 | 1,19974 | -260,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,19952 | -480,0 | 1,1996 | -400,0 | 1,19966 | -340,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19943 | -570,0 | 1,19953 | -470,0 | 1,1996 | -400,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,19939 | -610,0 | 1,19951 | -490,0 | 1,19958 | -420,0 |
0,02 | 1,2 | 1,19942 | -580,0 | 1,19953 | -470,0 | 1,1996 | -400,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,1995 | -500,0 | 1,19959 | -410,0 | 1,19965 | -350,0 |
0,025 | 1,2 | 1,19962 | -380,0 | 1,19969 | -310,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,19974 | -260,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,1998 | -200,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19983 | -170,0 | 1,19985 | -150,0 | 1,19986 | -140,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,19988 | -120,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19989 | -110,0 |
0,035 | 1,2 | 1,1999 | -100,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,1999 | -100,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19992 | -80,0 |
1,19985 | -150,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,19978 | -220,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19983 | -170,0 | 1,19984 | -160,0 |
1,19972 | -280,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19983 | -170,0 |
1,19969 | -310,0 | 1,19974 | -260,0 | 1,1998 | -200,0 | 1,19983 | -170,0 |
1,19967 | -330,0 | 1,19973 | -270,0 | 1,1998 | -200,0 | 1,19985 | -150,0 |
1,19969 | -310,0 | 1,19975 | -250,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19986 | -140,0 |
1,19972 | -280,0 | 1,19977 | -230,0 | 1,19983 | -170,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,19977 | -230,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,19983 | -170,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,19987 | -130,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,19989 | -110,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,1999 | -100,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,19987 | -130,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.1.6 Cas 8550_L
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 1 |
Distribució | B |
Pressió contacte | 0,721 |
5404 | |
127 | |
102 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 703 | 541 | 442 | 292 | 191 | 88 | 40 | 31 | 26 |
Valor Superior (μm) | 710 | 550 | 450 | 300 | 200 | 90 | 40 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 700 | 540 | 440 | 290 | 190 | 80 | 40 | 30 | 20 |
y0 (m) | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 | 1,2 |
yf (m) | 1,1993 | 1,19946 | 1,19957 | 1,19969 | 1,19978 | 1,19986 | 1,19989 | 1,19989 | 1,1999 |
y0-yf (μm) | 700,0 | 540,0 | 430,0 | 310,0 | 220,0 | 140,0 | 110,0 | 110,0 | 100,0 |
% Limit Inf. | 98,6 | 98,2 | 95,6 | 103,3 | 110,0 | 155,6 | 275,0 | 275,0 | 333,3 |
% Limit Sup. | 100,0 | 100,0 | 97,7 | 106,9 | 115,8 | 175,0 | 275,0 | 366,7 | 500,0 |
% Real | 99,6 | 99,8 | 97,3 | 106,2 | 115,2 | 159,1 | 275,0 | 354,8 | 384,6 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,2 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
0,0025 | 1,2 | 1,19997 | -30,0 | 1,19997 | -30,0 | 1,19998 | -20,0 |
0,005 | 1,2 | 1,19989 | -110,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19991 | -90,0 |
0,0075 | 1,2 | 1,19976 | -240,0 | 1,1998 | -200,0 | 1,19983 | -170,0 |
0,01 | 1,2 | 1,19961 | -390,0 | 1,19968 | -320,0 | 1,19974 | -260,0 |
0,0125 | 1,2 | 1,19946 | -540,0 | 1,19957 | -430,0 | 1,19965 | -350,0 |
0,015 | 1,2 | 1,19935 | -650,0 | 1,19949 | -510,0 | 1,19959 | -410,0 |
0,0175 | 1,2 | 1,1993 | -700,0 | 1,19946 | -540,0 | 1,19957 | -430,0 |
0,02 | 1,2 | 1,19934 | -660,0 | 1,19948 | -520,0 | 1,19958 | -420,0 |
0,0225 | 1,2 | 1,19944 | -560,0 | 1,19956 | -440,0 | 1,19964 | -360,0 |
0,025 | 1,2 | 1,19958 | -420,0 | 1,19967 | -330,0 | 1,19973 | -270,0 |
0,0275 | 1,2 | 1,19973 | -270,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,19981 | -190,0 |
0,03 | 1,2 | 1,19985 | -150,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19988 | -120,0 |
0,0325 | 1,2 | 1,1999 | -100,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,19992 | -80,0 |
0,035 | 1,2 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 | 1,2 | 0,0 |
1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 | 1,19998 | -20,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 | 1,19993 | -70,0 |
1,19986 | -140,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,19989 | -110,0 |
1,1998 | -200,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,19987 | -130,0 |
1,19975 | -250,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19988 | -120,0 |
1,19971 | -290,0 | 1,19979 | -210,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19988 | -120,0 |
1,19969 | -310,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,19986 | -140,0 | 1,19989 | -110,0 |
1,1997 | -300,0 | 1,19978 | -220,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,1999 | -100,0 |
1,19974 | -260,0 | 1,19981 | -190,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,1999 | -100,0 |
1,19979 | -210,0 | 1,19984 | -160,0 | 1,19988 | -120,0 | 1,1999 | -100,0 |
1,19985 | -150,0 | 1,19987 | -130,0 | 1,19989 | -110,0 | 1,1999 | -100,0 |
1,19989 | -110,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,1999 | -100,0 | 1,1999 | -100,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,1999 | -100,0 |
1,19992 | -80,0 | 1,19992 | -80,0 | 1,19991 | -90,0 | 1,1999 | -100,0 |
Acceleracions en Y
![]() |
![]() |
Tensions en Y
![]() |
![]() |
7.1.2.1 Cas 3825_R
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,749 |
2884 | |
310 | |
180 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 280 | 217 | 191 | 155 | 122 | 73 | 31 | 21 | 15 |
Valor Super. (μm) | 280 | 220 | 200 | 160 | 130 | 80 | 40 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 280 | 210 | 190 | 150 | 120 | 70 | 30 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,29973 | 1,29979 | 1,29982 | 1,29986 | 1,29988 | 1,29991 | 1,29993 | 1,29994 | 1,29994 |
y0-yf (μm) | 270,0 | 210,0 | 180,0 | 140,0 | 120,0 | 90,0 | 70,0 | 60,0 | 60,0 |
% Limit Sup | 96,4 | 100,0 | 94,7 | 93,3 | 100,0 | 128,6 | 233,3 | 300,0 | 600,0 |
% Limit Inf | 96,4 | 95,5 | 90,0 | 87,5 | 92,3 | 112,5 | 175,0 | 200,0 | 300,0 |
% Real | 96,4 | 96,8 | 94,2 | 90,3 | 98,4 | 123,3 | 225,8 | 285,7 | 400,0 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,01 | 1,3 | 1,29983 | -170,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29978 | -220,0 | 1,29982 | -180,0 | 1,29985 | -150,0 |
0,015 | 1,3 | 1,29974 | -260,0 | 1,2998 | -200,0 | 1,29983 | -170,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,29973 | -270,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29982 | -180,0 |
0,02 | 1,3 | 1,29974 | -260,0 | 1,2998 | -200,0 | 1,29983 | -170,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29977 | -230,0 | 1,29982 | -180,0 | 1,29985 | -150,0 |
0,025 | 1,3 | 1,29983 | -170,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,03 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
0,035 | 1,3 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29989 | -110,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.2.2 Cas 3925_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,693 |
5339 | |
546 | |
199 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 176 | 140 | 127 | 106 | 86 | 54 | 22 | 12 | 6 |
Valor Super. (μm) | 180 | 140 | 130 | 110 | 90 | 60 | 30 | 20 | 10 |
Valor Inferior (μm) | 170 | 140 | 120 | 100 | 80 | 50 | 20 | 10 | 10 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,29983 | 1,29986 | 1,29988 | 1,2999 | 1,29991 | 1,29993 | 1,29994 | 1,29995 | 1,29995 |
y0-yf (μm) | 170,0 | 140,0 | 120,0 | 100,0 | 90,0 | 70,0 | 60,0 | 50,0 | 50,0 |
% Limit Sup | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 112,5 | 140,0 | 300,0 | 500,0 | 500,0 |
% Limit Inf | 94,4 | 100,0 | 92,3 | 90,9 | 100,0 | 116,7 | 200,0 | 250,0 | 500,0 |
% Real | 96,6 | 100,0 | 94,5 | 94,3 | 104,7 | 129,6 | 272,7 | 416,7 | 833,3 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 |
0,01 | 1,3 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 |
0,015 | 1,3 | 1,29984 | -160,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,29983 | -170,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,02 | 1,3 | 1,29984 | -160,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 |
0,025 | 1,3 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 |
0,03 | 1,3 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
0,035 | 1,3 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29995 | -50,0 | 1,29996 | -40,0 | 1,29996 | -40,0 | 1,29995 | -50,0 |
1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29995 | -50,0 |
1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 | 1,29995 | -50,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.2.3 Cas 5700_L
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,707 |
2973 | |
302 | |
126 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 300 | 246 | 222 | 185 | 150 | 93 | 39 | 24 | 16 |
Valor Super. (μm) | 300 | 250 | 230 | 190 | 150 | 100 | 40 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 300 | 240 | 220 | 180 | 150 | 90 | 30 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,2997 | 1,29976 | 1,29979 | 1,29982 | 1,29985 | 1,29988 | 1,29991 | 1,29991 | 1,29992 |
y0-yf (μm) | 300,0 | 240,0 | 210,0 | 180,0 | 150,0 | 120,0 | 90,0 | 90,0 | 80,0 |
% Limit Sup. | 100,0 | 100,0 | 95,5 | 100,0 | 100,0 | 133,3 | 300,0 | 450,0 | 800,0 |
% Limit Inf | 100,0 | 96,0 | 91,3 | 94,7 | 100,0 | 120,0 | 225,0 | 300,0 | 400,0 |
% Real | 100,0 | 97,6 | 94,6 | 97,3 | 100,0 | 129,0 | 230,8 | 375,0 | 500,0 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 |
0,01 | 1,3 | 1,2998 | -200,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29984 | -160,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29975 | -250,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29981 | -190,0 |
0,015 | 1,3 | 1,29971 | -290,0 | 1,29976 | -240,0 | 1,29979 | -210,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,2997 | -300,0 | 1,29976 | -240,0 | 1,29979 | -210,0 |
0,02 | 1,3 | 1,29971 | -290,0 | 1,29977 | -230,0 | 1,2998 | -200,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29975 | -250,0 | 1,2998 | -200,0 | 1,29982 | -180,0 |
0,025 | 1,3 | 1,2998 | -200,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,03 | 1,3 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29994 | -60,0 |
1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29984 | -160,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29982 | -180,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29985 | -150,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29991 | -90,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.2.4 Cas 7900_D
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,707 |
2622 | |
129 | |
124 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 391 | 336 | 299 | 237 | 183 | 103 | 33 | 21 | 14 |
Valor Superior (μm) | 400 | 340 | 300 | 240 | 190 | 110 | 40 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 390 | 330 | 290 | 230 | 180 | 100 | 30 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,29958 | 1,29965 | 1,29969 | 1,29975 | 1,29979 | 1,29985 | 1,29989 | 1,2999 | 1,2999 |
y0-yf (μm) | 420,0 | 350,0 | 310,0 | 250,0 | 210,0 | 150,0 | 110,0 | 100,0 | 100,0 |
% Limit Inf. | 105,0 | 102,9 | 103,3 | 104,2 | 110,5 | 136,4 | 275,0 | 333,3 | 500,0 |
% Limit Sup. | 107,7 | 106,1 | 106,9 | 108,7 | 116,7 | 150,0 | 366,7 | 500,0 | 1000,0 |
% Real | 107,4 | 104,2 | 103,7 | 105,5 | 114,8 | 145,6 | 333,3 | 476,2 | 714,3 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29983 | -170,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29986 | -140,0 |
0,01 | 1,3 | 1,29974 | -260,0 | 1,29977 | -230,0 | 1,2998 | -200,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29966 | -340,0 | 1,29971 | -290,0 | 1,29974 | -260,0 |
0,015 | 1,3 | 1,2996 | -400,0 | 1,29967 | -330,0 | 1,29971 | -290,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,29958 | -420,0 | 1,29965 | -350,0 | 1,29969 | -310,0 |
0,02 | 1,3 | 1,2996 | -400,0 | 1,29967 | -330,0 | 1,29971 | -290,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29965 | -350,0 | 1,29971 | -290,0 | 1,29975 | -250,0 |
0,025 | 1,3 | 1,29973 | -270,0 | 1,29977 | -230,0 | 1,2998 | -200,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29981 | -190,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29985 | -150,0 |
0,03 | 1,3 | 1,29987 | -130,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,035 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29982 | -180,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29987 | -130,0 |
1,29978 | -220,0 | 1,29982 | -180,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29987 | -130,0 |
1,29976 | -240,0 | 1,2998 | -200,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29975 | -250,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29976 | -240,0 | 1,2998 | -200,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29979 | -210,0 | 1,29982 | -180,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,2999 | -100,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.2.5 Cas 8475_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,721 |
3584 | |
150 | |
107 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 380 | 331 | 303 | 248 | 199 | 123 | 50 | 36 | 27 |
Valor Superior (μm) | 380 | 340 | 310 | 250 | 200 | 130 | 50 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 380 | 330 | 300 | 240 | 190 | 120 | 50 | 30 | 20 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,29961 | 1,29966 | 1,2997 | 1,29975 | 1,29978 | 1,29984 | 1,29988 | 1,29989 | 1,29989 |
y0-yf (μm) | 390,0 | 340,0 | 300,0 | 250,0 | 220,0 | 160,0 | 120,0 | 110,0 | 110,0 |
% Limit Inf. | 102,6 | 100,0 | 96,8 | 100,0 | 110,0 | 123,1 | 240,0 | 275,0 | 366,7 |
% Limit Sup. | 102,6 | 103,0 | 100,0 | 104,2 | 115,8 | 133,3 | 240,0 | 366,7 | 550,0 |
% Real | 102,6 | 102,7 | 99,0 | 100,8 | 110,6 | 130,1 | 240,0 | 305,6 | 407,4 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29985 | -150,0 |
0,01 | 1,3 | 1,29975 | -250,0 | 1,29978 | -220,0 | 1,29979 | -210,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29967 | -330,0 | 1,29972 | -280,0 | 1,29974 | -260,0 |
0,015 | 1,3 | 1,29962 | -380,0 | 1,29968 | -320,0 | 1,29971 | -290,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,29961 | -390,0 | 1,29966 | -340,0 | 1,2997 | -300,0 |
0,02 | 1,3 | 1,29962 | -380,0 | 1,29968 | -320,0 | 1,29971 | -290,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29967 | -330,0 | 1,29972 | -280,0 | 1,29975 | -250,0 |
0,025 | 1,3 | 1,29974 | -260,0 | 1,29978 | -220,0 | 1,2998 | -200,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29982 | -180,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29985 | -150,0 |
0,03 | 1,3 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
0,035 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29982 | -180,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29986 | -140,0 |
1,29978 | -220,0 | 1,2998 | -200,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29986 | -140,0 |
1,29975 | -250,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29987 | -130,0 |
1,29975 | -250,0 | 1,29978 | -220,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29976 | -240,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29978 | -220,0 | 1,29981 | -190,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29982 | -180,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,29989 | -110,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.2.6 Cas 8850_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 2 |
Distribució | C |
Pressió contacte | 0,721 |
5479 | |
236 | |
118 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 282 | 251 | 234 | 200 | 167 | 111 | 50 | 36 | 26 |
Valor Superior (μm) | 290 | 260 | 240 | 200 | 170 | 120 | 50 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 280 | 250 | 230 | 200 | 160 | 110 | 50 | 30 | 20 |
y0 (m) | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 | 1,3 |
yf (m) | 1,29971 | 1,29975 | 1,29977 | 1,2998 | 1,29983 | 1,29987 | 1,2999 | 1,2999 | 1,29991 |
y0-yf (μm) | 290,0 | 250,0 | 230,0 | 200,0 | 170,0 | 130,0 | 100,0 | 100,0 | 90,0 |
% Limit Inf. | 100,0 | 96,2 | 95,8 | 100,0 | 100,0 | 108,3 | 200,0 | 250,0 | 300,0 |
% Limit Sup. | 103,6 | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 106,3 | 118,2 | 200,0 | 333,3 | 450,0 |
% Real | 102,8 | 99,6 | 98,3 | 100,0 | 101,8 | 117,1 | 200,0 | 277,8 | 346,2 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,3 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
0,0025 | 1,3 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
0,005 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 |
0,0075 | 1,3 | 1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
0,01 | 1,3 | 1,2998 | -200,0 | 1,29982 | -180,0 | 1,29983 | -170,0 |
0,0125 | 1,3 | 1,29975 | -250,0 | 1,29978 | -220,0 | 1,2998 | -200,0 |
0,015 | 1,3 | 1,29972 | -280,0 | 1,29976 | -240,0 | 1,29978 | -220,0 |
0,0175 | 1,3 | 1,29971 | -290,0 | 1,29975 | -250,0 | 1,29977 | -230,0 |
0,02 | 1,3 | 1,29973 | -270,0 | 1,29976 | -240,0 | 1,29978 | -220,0 |
0,0225 | 1,3 | 1,29976 | -240,0 | 1,29979 | -210,0 | 1,29981 | -190,0 |
0,025 | 1,3 | 1,29981 | -190,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29984 | -160,0 |
0,0275 | 1,3 | 1,29985 | -150,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29987 | -130,0 |
0,03 | 1,3 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
0,0325 | 1,3 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
0,035 | 1,3 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 | 1,3 | 0,0 |
1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 | 1,29998 | -20,0 |
1,29993 | -70,0 | 1,29993 | -70,0 | 1,29994 | -60,0 | 1,29993 | -70,0 |
1,29989 | -110,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29985 | -150,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29982 | -180,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29988 | -120,0 |
1,29981 | -190,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29986 | -140,0 | 1,29989 | -110,0 |
1,2998 | -200,0 | 1,29983 | -170,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29981 | -190,0 | 1,29984 | -160,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29983 | -170,0 | 1,29985 | -150,0 | 1,29988 | -120,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29986 | -140,0 | 1,29987 | -130,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29988 | -120,0 | 1,29989 | -110,0 | 1,2999 | -100,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,2999 | -100,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,2999 | -100,0 |
1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
1,29992 | -80,0 | 1,29992 | -80,0 | 1,29991 | -90,0 | 1,29991 | -90,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.3.1 Cas 4325_I
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,707 |
7958 | |
598 | |
127 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 159 | 145 | 138 | 125 | 110 | 82 | 42 | 29 | 18 |
Valor Super. (μm) | 160 | 150 | 140 | 130 | 110 | 90 | 50 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 150 | 140 | 130 | 120 | 110 | 80 | 40 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,35982 | 1,35984 | 1,35985 | 1,35986 | 1,35987 | 1,35989 | 1,3599 | 1,35991 | 1,35992 |
y0-yf (μm) | 180,0 | 160,0 | 150,0 | 140,0 | 130,0 | 110,0 | 100,0 | 90,0 | 80,0 |
% Limit Sup. | 120,0 | 114,3 | 115,4 | 116,7 | 118,2 | 137,5 | 250,0 | 450,0 | 800,0 |
% Limit Inf | 112,5 | 106,7 | 107,1 | 107,7 | 118,2 | 122,2 | 200,0 | 300,0 | 400,0 |
% Real | 113,2 | 110,3 | 108,7 | 112,0 | 118,2 | 134,1 | 238,1 | 310,3 | 444,4 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35989 | -110,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35986 | -140,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,015 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,02 | 1,36 | 1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35984 | -160,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35988 | -120,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,03 | 1,36 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
0,035 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.3.2 Cas 4075_D
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,721 |
4314 | |
393 | |
148 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 201 | 172 | 159 | 135 | 116 | 83 | 43 | 32 | 23 |
Valor Super. (μm) | 210 | 180 | 160 | 140 | 120 | 90 | 50 | 40 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 200 | 170 | 150 | 130 | 110 | 80 | 40 | 30 | 20 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,35979 | 1,35982 | 1,35984 | 1,35986 | 1,35987 | 1,35989 | 1,35991 | 1,35992 | 1,35993 |
y0-yf (μm) | 210,0 | 180,0 | 160,0 | 140,0 | 130,0 | 110,0 | 90,0 | 80,0 | 70,0 |
% Limit Sup. | 105,0 | 105,9 | 106,7 | 107,7 | 118,2 | 137,5 | 225,0 | 266,7 | 350,0 |
% Limit Inf | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 100,0 | 108,3 | 122,2 | 180,0 | 200,0 | 233,3 |
% Real | 104,5 | 104,7 | 100,6 | 103,7 | 112,1 | 132,5 | 209,3 | 250,0 | 304,3 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,35981 | -190,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,015 | 1,36 | 1,35979 | -210,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,35979 | -210,0 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,02 | 1,36 | 1,3598 | -200,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,03 | 1,36 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
0,035 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35992 | -80,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.3.3 Cas 6175_D
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,707 |
4030 | |
207 | |
150 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 241 | 209 | 193 | 162 | 134 | 87 | 37 | 28 | 21 |
Valor Super. (μm) | 250 | 210 | 200 | 170 | 140 | 90 | 40 | 30 | 30 |
Valor Inferior (μm) | 240 | 200 | 190 | 160 | 130 | 80 | 30 | 20 | 20 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,35975 | 1,35978 | 1,3598 | 1,35983 | 1,35985 | 1,35988 | 1,3599 | 1,35991 | 1,35992 |
y0-yf (μm) | 250,0 | 220,0 | 200,0 | 170,0 | 150,0 | 120,0 | 100,0 | 90,0 | 80,0 |
% Limit Sup. | 104,2 | 110,0 | 105,3 | 106,3 | 115,4 | 150,0 | 333,3 | 450,0 | 400,0 |
% Limit Inf | 100,0 | 104,8 | 100,0 | 100,0 | 107,1 | 133,3 | 250,0 | 300,0 | 266,7 |
% Real | 103,7 | 105,3 | 103,6 | 104,9 | 111,9 | 137,9 | 270,3 | 321,4 | 381,0 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R = 0 mm | R = 0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,35978 | -220,0 | 1,35981 | -190,0 | 1,35982 | -180,0 |
0,015 | 1,36 | 1,35976 | -240,0 | 1,35979 | -210,0 | 1,35981 | -190,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,35975 | -250,0 | 1,35978 | -220,0 | 1,3598 | -200,0 |
0,02 | 1,36 | 1,35976 | -240,0 | 1,35979 | -210,0 | 1,35981 | -190,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35979 | -210,0 | 1,35982 | -180,0 | 1,35983 | -170,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 |
0,03 | 1,36 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 |
1,35984 | -160,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 |
1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35991 | -90,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.3.4 Cas 7150_D
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,721 |
6436 | |
392 | |
135 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 190 | 170 | 161 | 142 | 122 | 86 | 40 | 28 | 19 |
Valor Superior (μm) | 190 | 170 | 170 | 150 | 130 | 90 | 40 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 190 | 170 | 160 | 140 | 120 | 80 | 40 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,3598 | 1,35982 | 1,35984 | 1,35985 | 1,35986 | 1,35988 | 1,35991 | 1,35991 | 1,35992 |
y0-yf (μm) | 200,0 | 180,0 | 160,0 | 150,0 | 140,0 | 120,0 | 90,0 | 90,0 | 80,0 |
% Limit Inf. | 105,3 | 105,9 | 94,1 | 100,0 | 107,7 | 133,3 | 225,0 | 300,0 | 400,0 |
% Limit Sup. | 105,3 | 105,9 | 100,0 | 107,1 | 116,7 | 150,0 | 225,0 | 450,0 | 800,0 |
% Real | 105,3 | 105,9 | 99,4 | 105,6 | 114,8 | 139,5 | 225,0 | 321,4 | 421,1 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35989 | -110,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35989 | -110,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35986 | -140,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,015 | 1,36 | 1,3598 | -200,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,3598 | -200,0 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,02 | 1,36 | 1,35981 | -190,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,03 | 1,36 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
0,035 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.3.5 Cas 8075_D
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,693 |
3523 | |
197 | |
154 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 250 | 216 | 195 | 160 | 127 | 79 | 34 | 25 | 18 |
Valor Superior (μm) | 250 | 220 | 200 | 160 | 130 | 80 | 40 | 30 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 250 | 210 | 190 | 160 | 120 | 70 | 30 | 20 | 10 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,35974 | 1,35978 | 1,3598 | 1,35983 | 1,35985 | 1,35988 | 1,35991 | 1,35991 | 1,35992 |
y0-yf (μm) | 260,0 | 220,0 | 200,0 | 170,0 | 150,0 | 120,0 | 90,0 | 90,0 | 80,0 |
% Limit Inf. | 104,0 | 100,0 | 100,0 | 106,3 | 115,4 | 150,0 | 225,0 | 300,0 | 400,0 |
% Limit Sup. | 104,0 | 104,8 | 105,3 | 106,3 | 125,0 | 171,4 | 300,0 | 450,0 | 800,0 |
% Real | 104,0 | 101,9 | 102,6 | 106,3 | 118,1 | 151,9 | 264,7 | 360,0 | 444,4 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35984 | -160,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,35978 | -220,0 | 1,35981 | -190,0 | 1,35982 | -180,0 |
0,015 | 1,36 | 1,35975 | -250,0 | 1,35979 | -210,0 | 1,35981 | -190,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,35974 | -260,0 | 1,35978 | -220,0 | 1,3598 | -200,0 |
0,02 | 1,36 | 1,35975 | -250,0 | 1,35979 | -210,0 | 1,35981 | -190,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35978 | -220,0 | 1,35981 | -190,0 | 1,35983 | -170,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35982 | -180,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 |
0,03 | 1,36 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
0,035 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35989 | -110,0 |
1,35984 | -160,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35987 | -130,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35991 | -90,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
7.1.3.6 Cas 8275_C
Mòduls d’elasticitat emprats:
Fase | 3 |
Distribució | D |
Pressió contacte | 0,693 |
4202 | |
224 | |
166 |
Comparació entre les deflexions mesurades amb el deflectòmetre d’impacte i les deflexions calculades:
Sensors a x (mm) | 0 | 200 | 300 | 450 | 600 | 900 | 1500 | 1800 | 2100 |
Deflexió Real (μm) | 222 | 193 | 175 | 146 | 118 | 73 | 27 | 18 | 13 |
Valor Superior (μm) | 230 | 200 | 180 | 150 | 120 | 80 | 30 | 20 | 20 |
Valor Inferior (μm) | 220 | 190 | 170 | 140 | 110 | 70 | 20 | 10 | 10 |
y0 (m) | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 | 1,36 |
yf (m) | 1,35977 | 1,35981 | 1,35982 | 1,35985 | 1,35986 | 1,35989 | 1,35991 | 1,35992 | 1,35992 |
y0-yf (μm) | 230,0 | 190,0 | 180,0 | 150,0 | 140,0 | 110,0 | 90,0 | 80,0 | 80,0 |
% Limit Inf. | 100,0 | 95,0 | 100,0 | 100,0 | 116,7 | 137,5 | 300,0 | 400,0 | 400,0 |
% Limit Sup. | 104,5 | 100,0 | 105,9 | 107,1 | 127,3 | 157,1 | 450,0 | 800,0 | 800,0 |
% Real | 103,6 | 98,4 | 102,9 | 102,7 | 118,6 | 150,7 | 333,3 | 444,4 | 615,4 |
Gràficament, la concavitat de deflexions mesurada comparada amb la calculada:
L’evolució de les deflexions al llarg del temps:
R =0 mm | R =0 mm | R = 200 mm | R = 200 mm | R = 300 mm | R = 300 mm | ||
Temps (s) | x0 (m) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
0 | 1,36 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
0,0025 | 1,36 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
0,005 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
0,0075 | 1,36 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,01 | 1,36 | 1,35984 | -160,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,0125 | 1,36 | 1,3598 | -200,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35984 | -160,0 |
0,015 | 1,36 | 1,35978 | -220,0 | 1,35981 | -190,0 | 1,35983 | -170,0 |
0,0175 | 1,36 | 1,35977 | -230,0 | 1,35981 | -190,0 | 1,35982 | -180,0 |
0,02 | 1,36 | 1,35978 | -220,0 | 1,35981 | -190,0 | 1,35983 | -170,0 |
0,0225 | 1,36 | 1,35981 | -190,0 | 1,35983 | -170,0 | 1,35985 | -150,0 |
0,025 | 1,36 | 1,35984 | -160,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 |
0,0275 | 1,36 | 1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,3599 | -100,0 |
0,03 | 1,36 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
0,0325 | 1,36 | 1,35992 | -80,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
0,035 | 1,36 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 |
R = 450 mm | R = 450 mm | R = 600 mm | R = 600 mm | R = 900 mm | R = 900 mm | R = 1500 mm | R = 1500 mm |
xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) | xf (m) | x0-xf (μm) |
1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 | 1,36 | 0,0 |
1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 | 1,35998 | -20,0 |
1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 | 1,35994 | -60,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35988 | -120,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,3599 | -100,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35986 | -140,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 |
1,35985 | -150,0 | 1,35987 | -130,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35986 | -140,0 | 1,35988 | -120,0 | 1,3599 | -100,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35988 | -120,0 | 1,35989 | -110,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,3599 | -100,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35991 | -90,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35992 | -80,0 |
1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35993 | -70,0 | 1,35992 | -80,0 |
Acceleracions en Y:
![]() |
![]() |
Tensions en Y:
![]() |
![]() |
Published on 01/01/2011
Licence: CC BY-NC-SA license
Are you one of the authors of this document?